СВЧ методы исследования электрофизических свойств гетерогенных объектов. - 10 стр.

                      1 ⎛ε *      ⎞
                   δ = ⎜⎜    − 1 ⎟⎟ = δ '− i δ ' '.
                      α ⎝ ε1                                                              (26)
                                  ⎠
    Частотная зависимость                     δ        в функции от безразмерных параметров
               ωε 2
h = χ d 1t =         имеет качественно такой же вид, как изображенный на рис.2
               4πσ 2
для слоистой системы. Удельная проводимость среды
                                                       ε1
                             σ = ασ                       σt
                                                       ε2                                 (27)
                                                  2

также монотонно растет с частотой и достигает предельного значения
                                                           2
                                           ⎛ε ⎞
                                   9 ασ 2 ⎜⎜ 2 ⎟⎟
                         σ       =         ⎝ ε1 ⎠
                             ∞                     2                                      (28)
                                    ⎛      2ε 1 ⎞
                                    ⎜⎜ 1 +      ⎟⎟
                                     ⎝     ε 2 ⎠


при t >> t 0 . Значение t 0 зависит от параметров системы:


                        t0 =
                                                       (        )
                                  h 2 th h2 − 4 εε12 − 1 (2th h2 − h)
                                                                                  ,
                                 (1 + 2 )[h th
                                          ε1
                                          ε2
                                                       2   h
                                                           2   + σ (th − h)
                                                                     h
                                                                     2
                                                                              ]           (29)

    Как и в случае плоских слоев, М-В значение получается лишь при h → ∞ :
                                          1
                             t0 =                 ε1
                                                       .                                  (30)
                                        1+ 2      ε2

В другом предельном случае                h → 0:
                                   20       5D
                          t0 =        , ω =    ,                                          (31)
                                   h2       d2
т. е. время релаксации так же, как и для плоских слоев, определяется
диффузией зарядов через проводящую частоту.
    Статическое значение инкремента

               δ    '
                        = 3
                                 h 2 th   h
                                          2       (
                                               + 2 2+   )(2 th ε1
                                                               ε2
                                                                         h
                                                                         2   − h)
                                                                                      ,
                                               + 4 (1 − )(2 th               − h)         (32)
                   0                2                          ε1
                                 h th     h
                                          2                    ε2
                                                                         h
                                                                         2

как видно, зависит от h (и от n ), в отличие от теории М-В, где δ 0' = 3 . Эта
величина получается из (32) также при h → ∞ . Таким образом, в формальном
отношении теории М-В поляризации оказывается асимптотическим случаем
(h = dx >> 1) более общей электродиффузионной теории. Физический смысл
расхождения данной теории с теорией М-В заключается в том, что в последней