Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 118 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВлГУ | Владимир

Составители: 

Рубрика: 

[
]
.48,828)4,028,6sin(
17,0
479,39
03,1
),(
;55,480)4,014,4sin(
17,0
87,9
48,1
),(
;73,137414,3ch999,014,3sh1
14,3cos)999,0(14,3sin
16,0
67,61
589,0
),(
22
2
2
22
1
2
22
2
2
−=⋅−=
∂
∂
−=⋅−=
∂
∂
−=⋅+⋅−
−−−−=
∂
∂
y
yxW
y
yxW
x
yxW
Рассчитываем
×⋅−−
⋅⋅⋅
⋅⋅⋅
σ
−
= )4805522,033,874(
105,1(18314,3
8,9038,187,85,1
)(
~
23
2
1
)
x
Па
6
5,0
10519,3
1831832
1.0
⋅=
⋅⋅π
−
×
;
Па.Па;Па;
62
2
62
1
62
2
1068,1)(
~
10328,2)(
~
10312,2)(
~
⋅σ⋅σ⋅σ === yyx
Окончательно получим:
Па;
61222
2
2
1
2
1083,510)312,2519,3()()(
~~
⋅+σ+σσ =⋅== xx
x
Па.
61222
2
2
1
2
1001,410)68,133,2()()(
~
⋅+σ+σσ =⋅== yy
y
Ударное воздействие. Проверяется условие прочности в виде (5.1).
Расчет напряжений σ
x
и σ
y
производится по формулам (5.13) и (5.14). При
действии сосредоточенной силы Р в середине свободно опертой по всем
сторонам прямоугольной пластины изгибающие моменты М
x
и М
y
рассчи-
тываются по формулам [32]:
∑
∑
∞
=
∞
=
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
α
αν−
+αν+
π
=
⎭
⎬
⎫
⎩
⎨
⎧
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
α
αν−
−αν+
π
=
1
2
1
m
2
,
ch
)1(
th)1(
2
;
ch
)1(
th)1(
2
m
m
m
my
m
m
mx
m
P
M
m
P
M
где m=1, 3, 5, . . . ,
.
2b
am
m
π
=α
Если представить, что масса пластины сосредоточенна в ее середине,
то при действии ударного импульса сосредоточенная сила равна силе
инерции
PMV
=
&&
,
где M - сосредоточенная масса;
&&
V
- ускорение в точке сосредоточения массы, т. е. в середине пла-
стины.
Для прямоугольной свободно опертой пластины
118

Страницы