ВУЗ:
Составители:
16
вызывали сомнения до 1924 года, когда Я. И. Френкель сделал классическую
оценку напряжения, необходимого для такого процесса.
Рассматривая сдвиг как одновременное смещение одной части кристалла
по другой, приложенное касательное напряжение можно предоставить в виде
периодической функции величины скольжения атомов из исходного
положениях (рис. 1.7). Положения 1, 2 и 3 на рисунке – это положения
равновесия, но
в состоянии 2 потенциальная энергия системы атомов больше,
чем в исходном 1.
Рис. 1.7. Схема одновременного сдвига по плоскости скольжения идеального
кристалла. Напряжение сдвига и энергия взаимодействия при этом являются
периодической функцией смещения х с периодом b
При переходе из 1 в 2 все атомы верхнего слоя должны как бы взобраться
на горку, а при переходе в положение 3 атомы верхнего слоя как бы
скатываются с горки. Эту аналогию, конечно, не следует понимать буквально,
так как речь идет не о силах тяжести, а о силах межатомного взаимодействия в
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
