Составители:
Рубрика:
132
на нем при малом изменении напряжения, т.е. величина C = dq/dV ,
которая представляется рядом
C(V ) =
∞
X
n=1
na
n
(V − V
0
)
n−1
.
Подставляя в это соотношение выражение для V (t) и используя малость
V
1
, получаем приближенную формулу
C(t) = C
0
+
˜
C(t) ≈ C
0
+ ∆C cos ωt , (7.42)
в которой величины C
0
и ∆C выражаются через коэффициенты a
n
. Эта
формула доказывает эквивалентность нелинейной емкости и емкости, за-
висящей от напряжения в рассматриваемых системах.
Система с одним колебательным контуром и переменной емкостью во
многих отношениях уступает по своим параметрам системе, в которой
используются два резонансных контура. В двухконтурных генераторах
возбуждаются колебания на двух частотах ω
1
и ω
2
, одна из которых явля-
ется частотой полезного сигнала, а вторая — частотой дополнительного
сигнала (е го также называют холостым сигналом). Частота изменения
емкости (частота накачки) ω
3
такова, что выполняется условие резонанса
ω
1
+ ω
2
= ω
3
. (7.43)
Схема двухконтурного генератора с нерезонансной цепью накачки по-
казана на рис. 7.5,а. В ней источником мощности на частоте накачки
служит генератор тока i(t), а нелинейный элемент (диод) представляется
в виде параллельно подключенных нелинейных емкости C(V ) и прово-
димости g(V ). Резонансные частоты колебательных контуров равны ω
01
и ω
02
. Для исследования линейной стадии неустойчивости эта схема мо-
жет быть существенно упрощена, если не учитывать сопротивления ко-
лебательных контуров и нелинейную проводимость, а вместо нелинейной
емкости рассмотреть эквивалентную емкость, зависящую от времени в
соответствии с формулой (7.42). Тогда вместо схемы на рис. 7.5,а, мы
приходим к линейной схеме на рис. 7.5,б.
Колебания в системе описываются переменными токами и напряже-
ниями, определения которых показаны на рис. Уравнения Кирхгофа для
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 130
- 131
- 132
- 133
- 134
- …
- следующая ›
- последняя »
