Составители:
Рубрика:
364
3.0
2.0
1.0
0.0
0.00.40.8 wr/v
0
F
Рис. 14.15. График функции F (ωr/v
0
). Для низких частот
эта функция (а значит, и максимальный коэффициент уси-
ления на единицу длины) пропорциональна частоте, дости-
гает максимума при ωr/v
0
= 0,7 и обращается в нуль на
частоте f
мах
= v
0
/(2πr) [29]
1570 см/с (это равносильно напору 1260 см вод. ст.). Тогда, используя
график рис. 14.15 для частоты около 3500 Гц получаем G
max
≈ 1,43 дБ/см
(σ ≈ 73 дин/см, ρ
0
≈ 1 г/см
3
).
В электронике подобная неустойчивость характерна для трубчатых
пучков в продольном магнитном поле; последнее компенсирует кулоновы
силы расталкивания в объемном заряде [30].
На рис. 14.16 приведены фотографии из работы [30], иллюстрирую-
щие эволюцию этой неустойчивости в пространстве дрейфа. Неустойчи-
вость полых пучков близка к неустойчивости тонких заряженных слоев
в скрещенных электро- и магнитостатических полях, для которых воз-
можно простое качественное объяснение неустойчивости [13]. Действи-
тельно, если в задаче с трубчатым пучком перейти в систему координат,
движущуюся вдоль магнитного поля со статической скоростью электрон-
ного потока, то движение электронов будет таким же, как и в пучке в
скрещенных полях,— перпендикулярным и электрическому, и магнитно-
му полям. Интересно, что для электронных потоков в скрещенных полях
с произвольным распределением плотности по сечению справедлив ряд
известных гидродинамическ их теорем об устойчивости различных плос-
копараллельных течений (в частности, существуе т аналог теоремы Рэлея
о необходимости для неустойчивости электронного потока точки перегиба
в профиле скорости).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 362
- 363
- 364
- 365
- 366
- …
- следующая ›
- последняя »
