Решение задач теплопроводности методом конечных интегральных преобразований. Туголуков Е.Н. - 81 стр.

UptoLike

Составители: 

(
)
(
)
;,,0,,, zyxfzyxt
=
(11.2)
(
)
()
()
;0,,,0
,,,0
11
=τα
τ
λ
c
tzyt
x
zyt
(11.3)
(
)
()
()
;0,,,
,,,
22
=τα+
τ
λ
c
tzylt
x
zylt
(11.4)
(
)
()
()
;0,,0,
,,0,
33
=τα
τ
λ
c
tzxt
y
zxt
(11.5)
(
)
()
()
;0,,,
,,,
44
=τα+
τ
λ
c
tzvxt
y
zvxt
(11.6)
(
)
()
()
;0,0,,
,0,,
55
=τα
τ
λ
c
tyxt
z
yxt
(11.7)
(
)
()
()
.0,,,
,,,
66
=τα+
τ
λ
c
thyxt
z
hyxt
(11.8)
Здесь t (x, y, z, τ) искомое температурное поле как функция поперечных координат бруса и време-
ни; а, λ соответственно коэффициенты
температуропроводности и теплопроводности материала параллелепипеда; α
i
, t
ci
соответственно ко-
эффициенты теплоотдачи и температуры окружающей среды со стороны наружных поверхностей па-
раллелепипеда.
Решение этой задачи целесообразно представить в виде суммы
(
)
(
)( )
,,,,,,,,,
1c
tzyxSzyxPzyxt ++τ=τ
(11.9)
причем
()
τ,,, zyxP решение нестационарной задачи с однородными граничными условиями, а
()
zyxS ,, решение стационарной задачи с неоднородными граничными условиями. Кроме того, для не-
которого упрощения выражений решение задачи целесообразно искать относительно температуры ок-
ружающей среды со стороны одной из граней параллелепипеда.
(
)
(
) ()
;0
,,,,,,
2
2
2
2
2
2
=
+
+
z
zyxS
y
zyxS
x
zyxS
(11.10)
(
)
()
;0,,0
,,0
1
=α
λ zyS
x
zyS
(11.11)
(
)
()
()
;0,,
,,
22
=α+
λ
c
TzylS
x
zylS
(11.12)