Атомные ядра. Основные характеристики. Варламов В.В - 55 стр.

     В деформируемых ядрах (2J + 1)-кратное вырождение
уровней, характерное для сферически симметричного
потенциала, снимается. Однако в поле, имеющем осевую
симметрию (ядро имеет форму сплюснутого или
вытянутого эллипсоида), сохраняется величина проекции Jz
на ось симметрии ядра.
     Для того, чтобы получить одночастичные состояния в
аксиально–симметричных       деформированных      ядрах,
необходимо решить уравнение Шредингера для нуклона,
находящегося в потенциальной яме, имеющей форму
вытянутого или сплюснутого аксиально–симметричного
эллипсоида.
     Конкретные расчеты были выполнены для аксиально–
симметричного потенциала гармонического осциллятора –
так называемого потенциала Нильссона, который имеет вид
                G 1                                     GG    G
      VНильcс. (r ) = M[ω2 xy (x2 + y2 ) + ω2z Z 2 ] + Cls + Dl 2 ,
                     2
где ωxy ≠ ω z.
                             G
     Последнее слагаемое Dl 2 подправляет радиальную
зависимость потенциала.
     Осцилляторный потенциал довольно существенно
отличается (в особенности для средних и тяжелых ядер) от
реального потениала вблизи поверхности ядра, что
наиболее сильно сказывается на нуклонах с большими
орбитальными моментами, находящихся ближе к
периферии ядра. Энергии этих состояний в обычном
осцилляторном потенциале завышаются. Дополнительное
             G
слагаемое Dl 2 (константа D < 0) понижает энергию
состояний с большими орбитальными моментами l до
необходимой величины.
     Положение одночастичных уровней в потенциале
Нильссона зависит от величины и знака параметра
деформации β.
                           55