ВУЗ:
Составители:
19
области E > E
отд
перекрываются – спектр ядра становится
непрерывным. Главным механизмом распада
высоковозбужденных состояний из этой области энергий
является испускание нуклонов и кластеров (
α
-частиц и
дейтронов). Излучение
γ
-квантов в этой области высоких
энергий возбуждения E > E
отд
происходит с меньшей
вероятностью, чем испускание нуклонов. Возбужденное
ядро имеет, как правило, несколько путей, или каналов,
распада.
2. Спин ядра и моменты нуклонов
Основное и возбужденные состояния ядра и других
квантовых систем, как правило, характеризуется, помимо
энергии состояния, определенными значениями спинов и
четностей
P
J
.
Если ядро близко к сферическому, соответствующий
ему гамильтониан коммутирует с оператором квадрата
момента, что означает, что собственные значения этого
оператора являются «хорошими квантовыми числами», т.е.
сохраняются.
2
, 0;
H J
=
⌢ ⌢
(2.8)
Ядерный гамильтониан несферического, но
обладающего аксиальной симметрией ядра, коммутирует с
оператором проекции момента на одну из осей (в качестве
этой оси обычно выбирают ось z):
, 0.
z
H J
=
⌢ ⌢
(2.9)
Все перечисленные операторы действуют в
пространстве волновых функций ядра
( )
t
ψ
области E > Eотд перекрываются – спектр ядра становится непрерывным. Главным механизмом распада высоковозбужденных состояний из этой области энергий является испускание нуклонов и кластеров (α-частиц и дейтронов). Излучение γ-квантов в этой области высоких энергий возбуждения E > Eотд происходит с меньшей вероятностью, чем испускание нуклонов. Возбужденное ядро имеет, как правило, несколько путей, или каналов, распада. 2. Спин ядра и моменты нуклонов Основное и возбужденные состояния ядра и других квантовых систем, как правило, характеризуется, помимо энергии состояния, определенными значениями спинов и четностей J P . Если ядро близко к сферическому, соответствующий ему гамильтониан коммутирует с оператором квадрата момента, что означает, что собственные значения этого оператора являются «хорошими квантовыми числами», т.е. сохраняются. ⌢ ⌢ H , J 2 = 0; (2.8) Ядерный гамильтониан несферического, но обладающего аксиальной симметрией ядра, коммутирует с оператором проекции момента на одну из осей (в качестве этой оси обычно выбирают ось z): ⌢ ⌢ H , J z = 0. (2.9) Все перечисленные операторы действуют в пространстве волновых функций ядра ψ (t ) 19
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »