Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 35 стр.

а отношение кинетических энергий
                           TA M B
                             =    .
                           TB M A
Отсюда получаем для     кинетических энергий продуктов
распада
                    ∆M ⋅ M B       ∆M ⋅ M A
             TA =            ;TB =          .      (3.8)
                    MA + MB        MA + MB

      Таким образом, в случае двух частиц в конечном
состоянии кинетические энергии продуктов определены
однозначно. Это утверждение не зависит от того,
релятивистские или нерелятивистские скорости имеют
продукты распада. Для релятивистского случая формулы
для кинетических энергий выглядят несколько сложнее, чем
(3.8), но решение уравнений для энергии и импульса двух
частиц опять-таки является единственным. Если в конечном
состоянии возникает три (или более) продуктов, решение
уравнений для законов сохранения энергии и импульса не
приводит к однозначному результату. Это означает, что
только в случае распада на две частицы спектры
продуктов распада - дискретные.
      В случае, если частиц в конечном состоянии больше
двух, спектры продуктов имеют непрерывный характер (в
дальнейшем на примере β-распадов эта ситуация будет
рассмотрена детально.)
      В расчетах кинетических энергий продуктов распада
ядер удобно воспользоваться тем фактом, что число
нуклонов А сохраняется (это проявление закона сохранения
барионного заряда, поскольку барионные заряды всех
нуклонов равны 1).
      Применим полученные формулы (3.8) к α-распаду
радия – 226Ra. Тогда величина ∆M = M(226Ra) - M(222Rn) -
M(4He) = ∆(226Ra) - ∆(222Rn) - ∆(4He) = 4.87 МэВ.
                           35