Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

43
Рассмотрим закон сохранения энергии для этих
процессов. Напомним, что в таблицах для масс (или
избытков масс) приведены массы нейтральных атомов, к
которым и следует привести уравнения для законов
сохранения. В дальнейших выкладках массы нейтральных
атомов не помечены индексами, а для масс ядер введен
индекс N (nucleus).
Для β
-
-распада:
( , ) ( 1, ) .
( , ) ( , ) ;
( , ) ( 1, ) .
N N e N e
N e
N e
M Z A M Z A m T T E
M Z A M Z A Z m
M Z A M Z A T T E
υ
υ
= + + + + +
≅ + ⋅
= + + + +
(3.13)
Для β
+
- распада получим аналогичным образом из
уравнения для масс ядер уравнение для масс нейтральных
атомов:
( , ) ( 1, ) 2 .
e N e
M Z A M Z A m T T E
υ
= − + + + + (3.14)
Для е-захвата:
( , ) ( 1, )
N
M Z A M Z A T E
= − + +
. (3.15)
Сравнение двух последних уравнений показывает, что
для двух ядер-изобар е-захват имеет менее «жесткие»
энергетические условия, чем β
+
-распад (в обоих случаях
происходит превращение одного из протонов ядра в
нейтрон). Однако поскольку е-захват представляет собой
захват ядром электрона с атомной оболочки, вероятность
этого процесса пропорциональная вероятности W
«пребывания электрона внутри ядра», т.е.
2
2
0
( ) 1
N
R
W r r dr
= Ψ <<
∫
(3.16)
Вероятность захвата К-электрона во много раз выше,
чем электронов с других атомных оболочек, т.к. для К-
электронов величина интеграла в (3.16) больше, чем для
электронов других оболочек.
     Рассмотрим закон сохранения энергии для этих
процессов. Напомним, что в таблицах для масс (или
избытков масс) приведены массы нейтральных атомов, к
которым и следует привести уравнения для законов
сохранения. В дальнейших выкладках массы нейтральных
атомов не помечены индексами, а для масс ядер введен
индекс N (nucleus).
     Для β--распада:
       M N ( Z , A) = M N ( Z + 1, A) + me + TN + Te + Eυ .
       M ( Z , A) ≅ M N ( Z , A) + Z ⋅ me ;             (3.13)
       M ( Z , A) = M ( Z + 1, A) + TN + Te + Eυ .
     Для β+- распада получим аналогичным образом из
уравнения для масс ядер уравнение для масс нейтральных
атомов:
      M ( Z , A) = M ( Z − 1, A) + 2me + TN + Te + Eυ . (3.14)
     Для е-захвата:
                M ( Z , A) = M ( Z − 1, A) + TN + Eυ .  (3.15)
     Сравнение двух последних уравнений показывает, что
для двух ядер-изобар е-захват имеет менее «жесткие»
энергетические условия, чем β+-распад (в обоих случаях
происходит превращение одного из протонов ядра в
нейтрон). Однако поскольку е-захват представляет собой
захват ядром электрона с атомной оболочки, вероятность
этого процесса пропорциональная вероятности W
«пребывания электрона внутри ядра», т.е.
                     RN

               W=     ∫   Ψ (r ) r 2 dr << 1
                                2
                                                        (3.16)
                      0

     Вероятность захвата К-электрона во много раз выше,
чем электронов с других атомных оболочек, т.к. для К-
электронов величина интеграла в (3.16) больше, чем для
электронов других оболочек.

                                    43

Страницы