Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 41 стр.

    Eγ(0) ≈ 4.43 МэВ;
               (4.43)2
    TC(1) =               МэВ = 0.87 ⋅10−3 MeV = 0.87 кэВ.
              2 ⋅12 ⋅ 939
    Eγ(1) ≈ 4.43 МэВ − 0.00087 МэВ.
     Поправка к энергии γ- кванта равна энергии отдачи
ядра и она меньше третьей значащей цифры в полученном
результате        для     энергии        испущенного          ядром
электромагнитного кванта. Однако этот сдвиг в энергии
вылетевшего γ-кванта относительно энергии уровня ядра
оказывается препятствием для резонансного поглощении
ядерных γ-квантов невозбужденными ядрами. Оценим
ширину Г первого возбужденного состояния ядра 12С.
        Во         всех         двухчастичных              распадах,
проанализированных выше, продукты распада имеют
«точное» значение энергии, т.е. дискретный спектр. Однако
более глубокое рассмотрение этой проблемы показывает,
что спектр даже продуктов двухчастичных распадов не
является δ-функцией энергии. Спектр продуктов распада
имеет конечную ширину Г, которая тем больше, чем
меньше время жизни распадающегося ядра или
частицы.
                               Γτ = ℏ                          (3.11)
(это соотношение является одной из формулировок
соотношения неопределенностей для энергии и времени).
     Оценим ширину первого возбужденного уровня 2+, Е=
4.43 МэВ в спектре ядра 12С, время жизни этого уровня
составляет около 10-13сек. Из (3.11) имеем
                       6.58 ⋅10−22 МэВ ⋅ с
            Γ = ℏ /τ =         −13
                                           ≈ 0.7 ⋅10−2 эВ.
                             10 с
     Мы получили, что ширина возбужденного уровня
ядра на несколько порядков меньше сдвига энергии уровня,

                                 41