Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 55 стр.

        dσ                   ( Ze 2 )2
            (θ = 1800 ) =                =
        dΩ                          2θ 2
                          (2Tα sin )
                                       2
                  2
                e
          (79 ⋅ ℏc)2
        =      ℏc       ≈ 0.33 ⋅10−2 барн / стерадиан.
          (2 ⋅10MэВ) 2

      Следует отметить, что формула Резерфорда в виде
(4.11) справедлива лишь при энергиях α-частиц, не
превышающих примерно 20 МэВ. При более высоких
энергиях в формулу (4.11) должен быть введен еще один
множитель – формфактор, связанный с внутренней
структурой сталкивающихся ядер.

                3. Диаграммы Фейнмана

     В квантовой теории существует удобный метод
описания и расчета вероятностей процессов взаимодействия
частиц, основанный на использовании диаграмм
Фейнмана (ДФ).
     В диаграммах Фейнмана физическому процессу
сопоставляется    его    графическая    схема.   Каждой
участвующей в процессе частице соответствует линия.
Обычно линии фермионов - тонкие прямые линии. Линии
бозонов изображают либо волнистыми линиями, либо
штриховыми прямыми. Частицам, не являющимся по
современным представлениям бесструктурными, иногда
сопоставляются на диаграммах либо толстые линии, либо
пучки параллельных линий.
     Диаграмма Фейнмана задает алгоритм вычисления
амплитуды вероятности процесса. Каждому элементу
диаграммы соответствуют определенные множители в
расчете амплитуды вероятности. Линии, один из концов
                             55