Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 57 стр.

                       ∆E ∆t ≈ ℏ                   (4.14)
(соотношение неопределенности Гейзенберга для энергии и
времени).
     Для виртуальных частиц
                        E 2 ≠ p 2 c 2 + m2c 4 .    (4.15)
     Следует подчеркнуть, что в целом для всего процесса
законы сохранения выполняются точно; в частности, полная
энергия частиц до взаимодействия равна полной энергии
частиц после взаимодействия. Дискретные законы
сохранения выполняются в каждой из вершин.
     На рис. 4.1 изображена ДФ для рассеяния фотона на
электроне (вектор времени направлен слева направо).
Перемена направлений на фермионной линии дает ДФ
рассеяния фотона на позитроне. Диаграммы Фейнмана
обладают замечательными свойствами: если на рис. 4.1
направить вектор времени снизу вверх (или, сохраняя
направление вектора




                        Рис. 4.1

времени, повернуть ДФ на 900), диаграмма будет
изображать двухфотонную аннигиляцию e+ + e- → γ + γ.
Противоположное вращение ДФ приводит к графическому
изображению обратного процесса – рождения пары при
взаимодействии фотонов.
                         57