Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 119 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

119
Если ядро имеет положительный электрический
квадрупольный момент (Рис. 2), то есть оно вытянуто вдоль
оси симметрии Z, то R
z
> R
xy
, и величина расщепления
∆Е
max
= Е
max2
– Е
max1
должна быть пропорциональна
разности (1/R
2
) - (1/R
z
). При этом меньшему по энергию
максимуму должны соответствовать колебания вдоль
длинной оси ядерного эллипсоида, а большему – вдоль
короткой.
При сильной деформации ядра по величине
расщепления ∆Е
max
можно судить об эксцентриситете ε
ядра, а значит и о его электрическом квадрупольном
моменте β
β = 2/5 Z R
2
ε, (7)
где эксцентриситете ядра
ε = 1/R(R
xy
2
– R
z
2
)
1/2
, (8)
а R – радиус сферы, объем которой равен объему ядерного
эллипсоида деформированного ядра.
3.1.2. Интегральное сечение фотопоглощения
Увеличение абсолютной величины сечения
фотопоглощения с возрастанием массового числа ядра (Рис.
1, 3) от ~ 130 мбн для ядра углерода до ~ 700 мбн для ядра
свинца приводит к соответствующему возрастанию
интегрального сечения, которое может быть описано
приблизительно по линейному закону
σ
инт
= 60 NZ/A МэВ⋅мбн. (9)
Приведенное соотношение представляет собой оценку
дипольного правила сумм Томаса-Рейче-Куна (ТРК) для
интегрального сечения фотопоглощения ядром
электрических дипольных фотонов, полученную в
предположении об отсутствии обменных сил.
     Если ядро имеет положительный электрический
квадрупольный момент (Рис. 2), то есть оно вытянуто вдоль
оси симметрии Z, то Rz > Rxy, и величина расщепления
∆Еmax = Еmax2 – Еmax1 должна быть пропорциональна
разности (1/R2) - (1/Rz). При этом меньшему по энергию
максимуму должны соответствовать колебания вдоль
длинной оси ядерного эллипсоида, а большему – вдоль
короткой.
     При сильной деформации ядра по величине
расщепления ∆Еmax можно судить об эксцентриситете ε
ядра, а значит и о его электрическом квадрупольном
моменте β
                      β = 2/5 Z R2ε,                   (7)
где эксцентриситете ядра
                      ε = 1/R(Rxy2 – Rz2)1/2,          (8)
а R – радиус сферы, объем которой равен объему ядерного
эллипсоида деформированного ядра.

     3.1.2. Интегральное сечение фотопоглощения
      Увеличение      абсолютной     величины      сечения
фотопоглощения с возрастанием массового числа ядра (Рис.
1, 3) от ~ 130 мбн для ядра углерода до ~ 700 мбн для ядра
свинца приводит к соответствующему возрастанию
интегрального сечения, которое может быть описано
приблизительно по линейному закону
               σинт = 60 NZ/A МэВ⋅мбн.                 (9)
     Приведенное соотношение представляет собой оценку
дипольного правила сумм Томаса-Рейче-Куна (ТРК) для
интегрального    сечения      фотопоглощения     ядром
электрических дипольных фотонов, полученную в
предположении об отсутствии обменных сил.
                          119

Страницы