Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 182 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

182
о сечениях реакций [(γ,n)+(γ,np)] и (γ,n) с помощью
метода редукции.
Для устранения систематических расхождений была
выполнена [37] простая нормировка данных обоих
экспериментов в области энергий ниже порога реакции
63
Cu(γ,np)
61
Ni (E
пор
. = 16.7 МэВ), а конкретно – при E
γ
= 160
МэВ (на Рис. 8а хорошо видно совпадение при этой энергии
абсолютных
значений обоих сечений).
Полученное с применением после этого соотношения
(7) сечение
63
Cu(γ,np)
61
Ni приведено на Рис. 8б (ромбы) и
характеризуется наличием областей, в которых сечение
представляет собой нефизический результат:
• большие положительные значения (до 10 мбн) при
энергиях 12 – 16 МэВ (ниже порога E
пор.
= 16.7 МэВ);
• большие отрицательные значения при энергиях выше
порога (до -4,5 мбн при Е
γ
= 18 МэВ).
Происхождение областей с отрицательными
значениями напрямую связано с эффектами, которые
проиллюстрированы на Рис. 7б – на Рис. 8а хорошо видны
различия и по величине и по форме обоих сечений. Наличие
нефизических областей в сечении
63
Cu(γ,np)
61
Ni [28] в
соответствии со сказанным выше указывает на
ненадежность (недостаточность) использованной
процедуры взаимной нормировки сечений из работ [37] и
[38], выполненной без учета отмечавшихся погрешностей
энергетических калибровок обоих экспериментов.
На Рис. 8б приведено сечение (квадраты), оцененное
нами [39] с помощью метода редукции (см. далее Главу 5)
при учете имеющихся систематических расхождений
обрабатываемых данных и по абсолютным величинам и по
калибровке энергетических шкал.
Для этого предварительно сечение реакции
63
Cu(γ,n)
62
Cu было оценено (Рис. 9) с помощью метода
      о сечениях реакций [(γ,n)+(γ,np)] и (γ,n) с помощью
      метода редукции.
      Для устранения систематических расхождений была
выполнена [37] простая нормировка данных обоих
экспериментов в области энергий ниже порога реакции
63
  Cu(γ,np)61Ni (Eпор. = 16.7 МэВ), а конкретно – при Eγ = 160
МэВ (на Рис. 8а хорошо видно совпадение при этой энергии
абсолютных значений обоих сечений).
      Полученное с применением после этого соотношения
(7) сечение 63Cu(γ,np)61Ni приведено на Рис. 8б (ромбы) и
характеризуется наличием областей, в которых сечение
представляет собой нефизический результат:
•     большие положительные значения (до 10 мбн) при
      энергиях 12 – 16 МэВ (ниже порога Eпор. = 16.7 МэВ);
•     большие отрицательные значения при энергиях выше
      порога (до -4,5 мбн при Еγ = 18 МэВ).
       Происхождение         областей   с    отрицательными
значениями напрямую связано с эффектами, которые
проиллюстрированы на Рис. 7б – на Рис. 8а хорошо видны
различия и по величине и по форме обоих сечений. Наличие
нефизических областей в сечении 63Cu(γ,np)61Ni [28] в
соответствии со сказанным выше указывает на
ненадежность          (недостаточность)       использованной
процедуры взаимной нормировки сечений из работ [37] и
[38], выполненной без учета отмечавшихся погрешностей
энергетических калибровок обоих экспериментов.
      На Рис. 8б приведено сечение (квадраты), оцененное
нами [39] с помощью метода редукции (см. далее Главу 5)
при учете имеющихся систематических расхождений
обрабатываемых данных и по абсолютным величинам и по
калибровке энергетических шкал.
      Для    этого      предварительно    сечение    реакции
63       62
  Cu(γ,n) Cu было оценено (Рис. 9) с помощью метода

                            182

Страницы