Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 198 стр.

можно было интерпретировать как искаженный шумом Rν
результат измерения сечения σ с помощью прибора
заданного качества U.
     Согласно [1, 2] решение сформулированной задачи
редукции (σоцен. = Ry; νоцен. = Rν) существует: оператор R
находится из следующего соотношения
  R = U (Σ−1/2 A)− Σ−1/2 = U (A* Σ−1 A)− A* Σ−1,       (8)
где (Х)− обозначает операцию псевдоинверсии оператора Х,
а погрешность определяется ковариационной матрицей Σ.
         νоцен = Rν = (R Σ R*)1/2 = (A* Σ-1 A)1/2.     (9)
     Соотношения ((7) – (9)) и определяют решение задачи:
найти    оптимально-моноэнергетическое      представление
сечения реакции по информации, содержащейся в выходе
реакции – сечение реакции при моноэнергетической
аппаратной функции (эффективном спектре фотонов) с
конкретным     точно     определяемым      энергетическим
разрешением.
     Следует отметить, что задача метода редукции может
быть сформулирована различным образом в зависимости от
физического смысла. Представленные выше соотношения
((7) – (9)) описывают решение задачи редукции к
«идеальному прибору», то есть вариант нахождения по
информации о выходе реакции информации о ее сечении
при моноэнергетическом эффективном спектре фотонов с
определенным энергетическим разрешением.
     Однако, применение метода редукции к идеальному
прибору оказывается оправданным далеко не всегда. Так в
условиях недостаточно высокой точности данных об
аппаратной функции такая редукция может оказаться
весьма неустойчивой относительно возмущенной модели.
Это означает, что либо неизбежная погрешность в задании
модели (задание оператора А) на практике может привести
                              198