Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 34 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

34
1.1.1.1. Комбинирование выходов реакций,
измеренных при близких верхних границах спектра
тормозного γ
γγ
γ-излучения
Примеры комбинирования нескольких выходов Y(E
jm
)
с целью приведения соответствующей комбинации
спектров тормозного γ-излучения к виду, более
соответствующему представлению о моноэнергетическом
спектре, известны давно. Широко используемая разностная
процедура Y(E
jm
) = Y(E
jm2
) - Y(E
jm1
), где E
jm2
> E
jm1
(∆E
jm
=
0.25 МэВ, 0.5 МэВ, 1.0 МэВ, и т.д.) - близкие верхние
границы двух спектров тормозного γ-излучения, позволяет
(Рис. 3) получить эффективный спектр фотонов W(E
jm21
,E),
существенно более моноэнергетичный по сравнению с
обоими исходными спектрами. Составление линейных
комбинаций двух (W
2
(E
im
,E) = W(E
j+1m
,E) – сW(E
jm
,E)) или
даже трех (W
3
(E
im
,E) = W(E
j+1m
,E) – с
1
W(E
jm
,E) + с
2
W(E
j-
1m
,E)) спектров тормозного γ-излучения дает возможность
«строить» все более узкую (моноэнергетичную) линию.
Следует, однако, обратить внимание на то, что при
этом появляются все большие проблемы с
низкоэнергетичной частью разностного спектра тормозного
γ-излучения: даже при очень близких значениях E
jm2
> E
jm1
он не становится нулевым. Он имеет заметные
положительные или отрицательные значения в достаточно
широкой области энергий.
При этом следует подчеркнуть, что, чем более
моноэнергетичной становится основная линия в спектре,
тем более сплошным становится низкоэнергетичная часть
тормозного γ-излучения. В принципе возможный способ
избавления от нее путем построения более сложной
комбинации многих спектров ведет к существенному
снижению интенсивности пучка фотонов с таким почти
моноэнергетичным эффективным спектром.
      1.1.1.1. Комбинирование выходов реакций,
  измеренных при близких верхних границах спектра
                 тормозного γ-излучения
      Примеры комбинирования нескольких выходов Y(Ejm)
с целью приведения соответствующей комбинации
спектров тормозного γ-излучения к виду, более
соответствующему представлению о моноэнергетическом
спектре, известны давно. Широко используемая разностная
процедура Y(Ejm) = Y(Ejm2) - Y(Ejm1), где Ejm2 > Ejm1 (∆Ejm =
0.25 МэВ, 0.5 МэВ, 1.0 МэВ, и т.д.) - близкие верхние
границы двух спектров тормозного γ-излучения, позволяет
(Рис. 3) получить эффективный спектр фотонов W(Ejm21,E),
существенно более моноэнергетичный по сравнению с
обоими исходными спектрами. Составление линейных
комбинаций двух (W2(Eim,E) = W(Ej+1m,E) – сW(Ejm,E)) или
даже трех (W3(Eim,E) = W(Ej+1m,E) – с1W(Ejm,E) + с2W(Ej-
1m,E)) спектров тормозного γ-излучения дает возможность
«строить» все более узкую (моноэнергетичную) линию.
      Следует, однако, обратить внимание на то, что при
этом     появляются     все    большие       проблемы       с
низкоэнергетичной частью разностного спектра тормозного
γ-излучения: даже при очень близких значениях Ejm2 > Ejm1
он не становится нулевым. Он имеет заметные
положительные или отрицательные значения в достаточно
широкой области энергий.
      При этом следует подчеркнуть, что, чем более
моноэнергетичной становится основная линия в спектре,
тем более сплошным становится низкоэнергетичная часть
тормозного γ-излучения. В принципе возможный способ
избавления от нее путем построения более сложной
комбинации многих спектров ведет к существенному
снижению интенсивности пучка фотонов с таким почти
моноэнергетичным эффективным спектром.
                             34

Страницы