Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 48 стр.

где θ - угол между направлениями испускания первого
фотона и направлением движения позитрона. Зависимость
энергии аннигиляционных фотонов от угла θ приводит к
тому, что спектр фотонов в конечном телесном угле не
является строго моноэнергетическим. Если пренебречь
процессом многократного рассеяния позитронов в веществе
аннигиляционной      мишени, то          угол,  в    котором
энергетический разброс не превышает величины δ =
∆Eγ1/Eγ1, составит величину (2δ/Ee+)1/2.
      Поскольку              процесс               получения
«квазимоноэнергетических» аннигилляционных фотонов
является многоступенчатым (образование тормозного γ-
излучения в процессах столкновений релятивистских
электронов с толстой тяжелой мишенью (e− + A→A + e− +
γ); рождение электрон-позитронных пар тормозными
фотонами (γ + A → A + e− + e+); аннигиляция позитронов (e+
+      e−      →      2γ)),     интенсивность        «пучка»
квазимоноэнергетических фотонов весьма невысока [7]:
обычно вероятность рождения электроном позитрона в
конверторе не превышает 10-4 - 10-3, а выход
аннигиляционных фотонов на один позитрон равен ~ 10-4, а,
следовательно, выход аннигиляционных фотонов на один
электрон составляет величину не более 10-8 - 10-7.
      Столь малый выход аннигиляционных фотонов делает
необходимым       использование      лишь      сильноточных
ускорителей (все созданные установки такого типа
реализованы на пучках линейных ускорителей). С другой
стороны он делает практически возможным измерение
сечений лишь фотонейтронных реакций (недостаточная
интенсивность пучка в этом случае может быть
компенсирована большим (до нескольких сот граммов)
весом исследуемой мишени).


                            48