Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 47 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

47
несколько по-разному описывают наиболее важную область
спектра вблизи его верхней границы.
1.1.2. Эксперименты на пучках
квазимоноэнергетических фотонов,
полученных при аннигиляции на лету релятивистских
позитронов
Метод использования квазимоноэнергетических
фотонов для прямого измерения в эксперименте не выхода
реакции Y(E
j
) (1), а непосредственно искомого сечения
сечений фотоядерных реакций σ(E) был предложен [24]
примерно в конце 50-х годов и вскоре реализован в
нескольких лабораториях [25 - 28]. Метод основан на том,
что при аннигиляции ускоренных (релятивистских)
позитронов при их взаимодействии с с электронами атомов
мишени из легкого вещества в переднюю полусферу
вылетают фотоны, имеющие энергию
E
γ
≈ E
e+
+ 0.76 МэВ, (11)
превышающую энергию позитрона на 3/4 от массы покоя
аннигилирующей пары.
Преобладает двухфотонная аннигиляция e
+
+ e
−
→ 2γ.
Под углом θ ≈ 0 по отношению к направлению движения
позитронов испускаются γ-кванты с энергиями
mc
2
E
γ1
=
1 – (E
e+
- mc
2
)/E
e+
+ mc
2
)
1/2
cosθ θ ⇒0
E
γ2
= E
e+
- E
γ1
+ mc
2
/2, (12)
несколько по-разному описывают наиболее важную область
спектра вблизи его верхней границы.

           1.1.2. Эксперименты на пучках
         квазимоноэнергетических фотонов,
 полученных при аннигиляции на лету релятивистских
                     позитронов
     Метод    использования     квазимоноэнергетических
фотонов для прямого измерения в эксперименте не выхода
реакции Y(Ej) (1), а непосредственно искомого сечения
сечений фотоядерных реакций σ(E) был предложен [24]
примерно в конце 50-х годов и вскоре реализован в
нескольких лабораториях [25 - 28]. Метод основан на том,
что при аннигиляции ускоренных (релятивистских)
позитронов при их взаимодействии с с электронами атомов
мишени из легкого вещества в переднюю полусферу
вылетают фотоны, имеющие энергию
              Eγ ≈ Ee+ + 0.76 МэВ,                  (11)
превышающую энергию позитрона на 3/4 от массы покоя
аннигилирующей пары.
     Преобладает двухфотонная аннигиляция e+ + e− → 2γ.
Под углом θ ≈ 0 по отношению к направлению движения
позитронов испускаются γ-кванты с энергиями
                           mc2
Eγ1 =

            1 – (Ee+ - mc2)/Ee+ + mc2)1/2 cosθ    θ ⇒0


              Eγ2 = Ee+ - Eγ1 + mc2/2,              (12)


                             47

Страницы