Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 45 стр.

0.5 %) на бетатронах со средним током ∼ 1 мкА
интенсивность пучка составляет 1012 - 1013 электронов/сек.
На линейных ускорителях, средний ток которых достигает
величин ~ 10 mA, интенсивность возрастает до значений ∼
1016 - 1017 электронов/сек. Высокая интенсивность пучков
тормозного γ-излучения позволяет эффективно исследовать
не только фотонейтронные реакции, но и реакции с
образованием протонов, дейтронов, а также и α-частиц.
     Вследствие высокой интенсивности пучков фотонов
тормозного γ–излучения точность измерения выхода (1)
реакции—очень высока. Число регистрируемых событий
при энергиях налетающих фотонов Eγ ∼ 30 МэВ как
правило достигает значений ∼ 106 - 107, вследствие чего
относительные погрешности значений экспериментального
выхода составляют величины ∆Y/Y ∼ 10-2- 10-1%. Столь
малые величины статистических погрешностей в кривых
выхода определяют еще одно весьма важное преимущество
таких экспериментов перед другими, в которых, как
правило, интенсивности пучков невысоки, а следовательно,
и достигаемые точности относительно малы. Форма кривой
выхода (наличие в ней нерегулярностей - изломов, их
энергетическое положение) контролируется в таких
экспериментах с очень высокой степенью точности и
надежности. Именно эта форма кривой выхода является
прямым подтверждением (или опровержением) факта
наличия (или отсутствия) структурных особенностей в
искомом сечении реакции.
     Вместе    с    тем,   после    применения    методов
восстановления сечения реакции из экспериментально
измеренного      выхода     интенсивность   эффективного
квазимоноэнергетического пучка фотонов примерно
оценивается как 1010 (∆E/E), для тормозных мишений в 0.01
радиационную длину и бетатронов со средним током 1 мкА,

                           45