Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 43 стр.

     Таким образом, нахождение функции σ(k) сводится к
задаче отыскания минимума функционала
                                                     2
                α    E
               M =   ∫ a( E , k )σ (k )dk − y( E )
                     Eth
                                                         + αΩ[σ ],   (8)

где α – параметр регуляризации, аналогичный множителю
Лагранжа.
     Оператор, которым следует подействовать на вектор
экспериментального выхода y, имеет вид
  R = (A*ΣA + α S)-1 A*Σ,                                            (9)
где    Sj,j = 1 - ∆Ej j = 1, m,
       Sj,j+1 = ∆Ej    j = 1, m - 1,
а остальные элементы матрицы регуляризатора S равны 0.
      Пример аппаратной функции, типичной для метода
регуляризации Тихонова, также приведен на Рис. 4 (ромбы).
Обращает на себя внимание то обстоятельство, что при
относительно        высокой      «моноэнергетичности»   этой
аппаратной функции она содержит весьма сильные
переколебания при энергиях, больших энергии максимума.
Из всего сказанного выше ясно, что такие переколебания в
аппаратной функции могут приводить к появлению ложной
структуры и в искомом сечении в области энергий до
максимума ГДР.
      Следует подчеркнуть, что процедуры обработки
значений Y во всех рассмотренных методах построены
таким образом, чтобы эффективный спектр F(Ejm,E)
фотонов, вызывающих реакцию (аппаратная функция
метода,       функция      разрешения),    был    достаточно
квазимоноэнергетическим - хорошо локализован по энергии
(Рис. 4). Ширина квазимоноэнергетической линии в
аппаратной функции большинства экспериментов вблизи

                               43