Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 58 стр.

лишь его свертки с этой широкой аппаратной функцией
сложной формы.
      В свете сказанного по существу обсуждаемых проблем
метод      использования      аннигиляционных      фотонов
оказывается        почти       полностью       аналогичным
рассмотренному выше методу разности фотонов (Рис. 3). В
нем за эффективный квазимоноэнергетический спектр
также принимается линейная комбинация - разность - двух
спектров, оба из которых по существу являются
тормозными, поскольку число аннигиляционных фотонов
по сравнению с числом фотонов, формирующих тормозную
часть суммарного спектра, относительно невелико. Более
того, с увеличением энергии позитронов Ee+ соотношение
между числом аннигиляционных и тормозных γ-квантов
ухудшается,       поскольку     число     первых      растет
                                            2
пропорционально Ee+, а число вторых - (Ee+) [24, 25].
      По смыслу определения разность выходов реакции
(14) соответствует эксперименту, аппаратная функция
F(Ejm,E) которого представляет собой разность двух
соответствующих экспериментальных спектров фотонов, в
предположении об идентичности спектров тормозного
излучения позитронов и электронов - линию от
аннигилирующих позитронов. Однако очевидно, что в
отличие от ситуации с экспериментами с тормозным γ–
излучением аппаратная функция метода рассчитывается
независимо от того, как проводится конкретный
эксперимент (более того, как правило, в эксперименте по
возможности создаются именно такие условия, для которых
был     рассчитан     спектр    тормозных     фотонов),    в
экспериментах            с         квазимоноэнергетичными
аннигилляционными фотонами аппаратная функция
получается, фактически, каждый раз заново.
      При      этом,     если     форма     рассчитываемой
аннигиляционной линии зависит лишь от условий
                            58