Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

56
использовании специальной разностной процедуры, для
реализации которой эксперимент проводится в 3 этапа:
1. измерение выхода Y
e+
(E
j
) (1) реакции под суммарным
действием фотонов и от аннигиляции и от тормозного
γ-излучения позитронов;
2. измерение выхода Y
e-
(E
j
) (1) реакции под действием
фотонов от тормозного γ-излучения электронов;
3. получение (после соответствующей нормировки и в
предположении о том, что спектры тормозного γ-
излучения позитронов и электронов идентичны)
разности экспериментальных выходов Y
e+
(E
j
) и Y
e-
(E
j
)
и интерпретация этой разности Y(E
j
) ≈ σ(E) как
искомого сечения реакции
Y
e+
(E
j
) - Y
e-
(E
j
) = Y(E
j
) ≈ σ(E). (14)
Все сказанное свидетельствует о том, что
эксперименты рассмотренного типа имеют специфические
особенности, существенно затрудняющие получение
прямой информации о сечении реакции, для чего они,
собственно и были разработаны:
• эффективный спектр «квазимоэнергетических»
фотонов, «вызывающих реакцию», существует лишь
виртуально как спектр, соответствующий получаемой
разности (13) двух экспериментальных выходов
реакции, это – всего лишь виртуальная разность двух
реальных спектров фотонов: суммарного спектра
фотонов позитронной аннигиляции и позитронного
тормозного γ-излучения и спектра фотонов от
тормозного γ-излучения электронов;
• аппаратная функция каждого конкретного
эксперимента такого типа получается индивидуально,
поскольку прямо зависит от условий получения обоих
экспериментальных выходов (Y
e+
(E
j
) и Y
e-
(E
j
)), их
использовании специальной разностной процедуры, для
реализации которой эксперимент проводится в 3 этапа:
1.   измерение выхода Ye+(Ej) (1) реакции под суммарным
     действием фотонов и от аннигиляции и от тормозного
     γ-излучения позитронов;
2.   измерение выхода Ye-(Ej) (1) реакции под действием
     фотонов от тормозного γ-излучения электронов;
3.   получение (после соответствующей нормировки и в
     предположении о том, что спектры тормозного γ-
     излучения позитронов и электронов идентичны)
     разности экспериментальных выходов Ye+(Ej) и Ye-(Ej)
     и интерпретация этой разности Y(Ej) ≈ σ(E) как
     искомого сечения реакции
              Ye+(Ej) - Ye-(Ej) = Y(Ej) ≈ σ(E).      (14)
     Все сказанное свидетельствует о том, что
эксперименты рассмотренного типа имеют специфические
особенности, существенно затрудняющие получение
прямой информации о сечении реакции, для чего они,
собственно и были разработаны:
•    эффективный      спектр    «квазимоэнергетических»
     фотонов, «вызывающих реакцию», существует лишь
     виртуально как спектр, соответствующий получаемой
     разности (13) двух экспериментальных выходов
     реакции, это – всего лишь виртуальная разность двух
     реальных спектров фотонов: суммарного спектра
     фотонов позитронной аннигиляции и позитронного
     тормозного γ-излучения и спектра фотонов от
     тормозного γ-излучения электронов;
•    аппаратная     функция      каждого     конкретного
     эксперимента такого типа получается индивидуально,
     поскольку прямо зависит от условий получения обоих
     экспериментальных выходов (Ye+(Ej) и Ye-(Ej)), их

                             56

Страницы