Расчет эффективности очистки газа в инерционных аппаратах. Василевский М.В - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

камере
≈
=
W
l
t
0
. Кроме того, будем считать, что скорость частиц и газа в
аксиальном и тангенциальном направлении совпадают
xx
WV
=
.
Для осесимметричного течения уравнения сохранения для частиц
имеют вид:
0)V'C'VCr(
r
)V'C'VCr(
x
r
r
x
x
=+
∂
∂
++
∂
∂
. Пренебрегая
диффузионным потоком частиц в аксиальном направлении
x
V'C'
по
сравнению с потоком частиц в осредненном движении
x
VC
, при
constWWV
x
xx
===
, уравнение переноса может быть записано в виде
[58]
0
r
c
UCr
rt
c
r
=
∂
∂
−
∂
∂
+
∂
∂
ε∆
. (4.2)
Здесь
U
∆
- скорость частиц относительно газа за счет центробежных
сил,
, причем для закона распределения Стокса:
;
r
V
ΔU
2
ϕ
τ
=
18μ
δρ
2
δ
=
τ
. А в безразмерных переменных (
,WVV
≈
=
ϕ
ϕ
Rr
~
r
=
)
≈
=
WStk
r
~
W
ΔU
2
~
ϕ
,
R
W
Stk
≈
=
τ
или
ρδ
μ
ReStk
r
~
W
ΔU
wδ,
2
~
ϕ
=
,
μ
δρW
Re
wδ,
≈
=
.
Если закон сопротивления отличается от закона Стокса, то
2
ΔU
ρ
4
πδ
)ψ(Re
r
V
m
2
δ
2
δ
=
ϕ
,
ϕϕ
WV
=
,
μ
ΔUδρ
Re
δ
=
.
В диапазоне изменения чисел от
δ
Re
0,5 до 100 (наиболее
распространенный интервал, в котором находятся движущиеся, обычно
хорошо улавливаемые частицы) значение функции
δ
Re
можно
аппроксимировать кривой, описываемой уравнением [43]:
0,75
wδ,
2
~
δ
ReStk
r
~
W
Re
=
ϕ
. (4.3)
Уравнение переноса (4.2) для стоксовского закона распределения
будет иметь вид:
0
r
~
c
~
)r
~
(fαc
~
(r
~
r
~
t
~
c
~
r
~
(1)(1)
=
∂
∂
−
∂
∂
+
∂
∂
. (4.4)
А для переходной области сопротивления в соответствии с (4.3)
аналогично получим:
74

Страницы