Математические модели элементов электроэнергетических систем в расчетах установившихся режимов и переходных процессов. Вайнштейн Р.А - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

13
Таблица 1.2.1
№
ите
ра-
ци
и
Значе-
ние угла
на
i-ой
итера-
ции
( )
i
град
Коэффициент
наклона ли-
неаризован-
ной функции
небаланса
( )
i
НБ
P
о.е. / рад
Значе-
ние не-
баланса
НБ
P
о.е.
Приращение
угла
( )
i
град
Значение угла
для следую-
щей итерации
( 1) ( )
( )
i i
i
град
0 75 0,259 0,259 -57,3 17,7
1 17,7 0,953 -0,403 24,2 41,9
2 41,9 0,746 -0,039 3 44,9
3 44,9 0,708 0,00123
С ростом Р
Г*
и, следовательно, с увеличением загрузки участка 1-2
до предела устойчивости
0
0
90
коэффициент наклона линеаризован-
ной функции небаланса
( )
0
cos 0
i
НБ
P
и расчетное приращение
угла стремится к бесконечности, что фиксируется, как несходимость
итерационного процесса. В связи с этим из рассматриваемого простого
примера важно обратить внимание на то, что производная
( )
i
НБ
P
есть свободный член (а
n
) характеристического уравнения, линеаризо-
ванного дифференциального уравнения относительно движения ротора
агрегата турбина
-генератор для условий, соответствующих схеме на
рис. 1
.2.1. Следовательно, граничные условия сходимости итерационно-
го процесса по методу Ньютона и статической апериодической устой-
чивости по равенству нулю свободного члена характеристического
уравнения (
а
n
= 0) линеаризованной системы совпадают.
В системах высокого порядка линеаризация на каждом шаге итера-
ции осуществляется по всем рассчитываемым переменным, что дает
систему линейных алгебраических уравнений, которые решаются ка-
ким
-либо методом.
Для примера рассмотрим систему из двух уравнений
1 1 2
2 1 2
( , ) 0,
( , ) 0.
y x x
y x x

Страницы