Физика межпланетного и околоземного пространства. Веселовский И.С - 27 стр.

                                      2
                       c      R0 
                 jR             1  3 cos   ,
                                             2
                         B0
                      4    vR  R 
                 j  0,
                                 2

                 j 
                       c     R  1 sin  .
                         B0  0 
                      4    R R
       В такой модели вблизи Солнца на экваторе преобладает
кольцевой ток, а на полюсах – радиальный ток. Линии тока –
гиперболические спирали, ортогональные линиям поля – архимедовым
спиралям. Вдали от Солнца радиальный ток больше кольцевого,
текущего по азимуту, всюду кроме конуса cos   1 / 3. Вблизи этого
                                              2


конуса преобладает кольцевой ток также и на больших расстояниях от
Солнца. Линии тока имеют вид конических спиралей:
                      1  1  cos 2 
                                       const .
                      R v sin 
        Такая модель приведена для иллюстрации и лишь в грубых
чертах может описывать двухсекторную структуру. Вследствие
наклона плоскости солнечного экватора к плоскости эклиптики Земля
в течение одного солнечного оборота попеременно оказывается в двух
секторах, в одном из которых межпланетное магнитное поле
направлено от Солнца, а в другом – к Солнцу. Картина из двух или
четырех секторов наблюдалась в спокойных условиях на разных
расстояниях    от     Солнца    вблизи    плоскости    эклиптики.
Пространственная форма секторных границ и текущих по ним токов в
настоящее время еще мало исследована.
        3. Рассмотреть упрощенную модель магнитного поля с
открытыми и замкнутыми линиями поля в области формирования
солнечного ветра при низкой активности. Вращением Солнца можно
пренебречь. Модель образована суперпозицией точечного диполя
Солнца и бесконечно тонкого гелиосферного токового слоя с
азимутальным током в плоскости экватора, таким, что модуль
радиального поля не зависит от углов (две половинки магнитного
монополя разного знака), как это было установлено при измерениях
вне плоскости эклиптики на космическом аппарате «Улиссис» в годы
минимума солнечной активности. Результаты модельного расчета
показаны на рис. 3.3. Линии поля вблизи экватора замкнуты и
представляют собой продолжение конфигурации пояса стримеров в
короне. Вблизи полюсов линии открыты и воспроизводят положение
приполюсных корональных дыр, которые наиболее обширны именно в

                                 27