Физика межпланетного и околоземного пространства. Веселовский И.С - 65 стр.

По смыслу автомодельного решения переменная  дает фазу
распространяющейся волны, например, ее фронт. Возьмем для
определенности в качестве положения фронта точку перегиба
  2
d F
       0. Тогда мы видим, что фронт, распространяясь, сильно
 d
    2


замедляется: время его распространения до данной L -оболочки есть
                 
                      1
t0  120 D0 L
              8
                           .
        Возмущения вида диффузионной волны реально наблюдаются
в поясах; движение их позволяет оценить коэффициент диффузии D0 .
Такая оценка оказывается близкой к той, которая получается из
анализа   магнитных    данных    по   внезапным    импульсам,
D0   5  10   10
                           14    1
                                 c .       Это   служит   одним       из   подтверждений
правильности диффузионной теории, основанной на учете возмущений
от внезапных импульсов.
7.2. Механизмы потерь частиц из радиационных поясов
        Фактический стационарный профиль радиационного пояса,
помимо процесса переноса, определяется наличием распределенных
по L источников и потерь. В качестве такого источника
рассматривают распад нейтронов альбедо, возникающих при
бомбардировке атмосферы космическими лучами. Этот механизм
ответственен только за самую высокоэнергичную и малочисленную
компоненту протонного пояса (десятки и сотни МэВ). Остальные
протоны и электроны инжектируются на внешней границе пояса, и их
источники внутри пояса можно не учитывать. Тогда профиль пояса
должен определяться конкуренцией переноса, направленного внутрь, и
процессов потерь частиц. Для протонов важную роль играют
ионизационные потери. Характерное время торможения протона за
счет кулоновских соударений (происходящих в основном с
электронами) пропорционально кубу импульса:
                                                                  3
                                       1          v         mMc
                 p  cP , P  , c 
                                            3
                                                   ;
                                       4 e N ln 
                                           4
                     3         c
где e, m – заряд и масса электрона, M – масса протона, N –
концентрация холодных электронов в магнитосфере (она сильно
превышает концентрации энергичных частиц пояса, хотя и мала:
 N  10  10 см ); ln  – логарифм дебаевской экранировки,
       2    3  3


ln   20 .


                                                   65