Физика межпланетного и околоземного пространства. Веселовский И.С - 70 стр.

                                                            4 i
                                                                        0,
                         
                           2

                                      k0 q
                                         2    2
                                                  z                                        ( 7.5 )
                          z
                               2                                 2
                                                             c
где  – вклад в проводимость от этих частиц. Расчет локального
значения проводимости можно произвести по общим формулам
кинетической теории для магнитоактивной плазмы. После того, как
проводимость найдена, спектр решений (собственные значения) (7.5)
отыскивают по методу теории возмущений, зная невозмущенные
собственные функции – решения уравнения (7.4). Возникающая при
этом мнимая часть частоты обусловлена обходом полюсов

 ckP                     
                                1

                P 1  
                     2
       z
                                     ,       которые         в        релятивистском       случае
соответствуют циклотронным резонансам ( P выражено в единицах
mc ). Получающееся выражение для инкремента
                     
              2 e 
                3 2

                     k l   F  P  F  dP 2 dz ,
                                     2

           
               mc k
                  3   2 0 0             
                                        2    q2  z 
                                    P  
                            
                 q  z dz ,  
                 l
                                           P 1 )
                                              2
(где                                                      может        быть      исследовано     при
                 0

различных формах функции распределения F . При этом получается,
что анизотропия в распределении электронов с преобладанием
больших питч-углов приводит к раскачке волн типа свистящих
атмосфериков, а такая же ионная анизотропия действует на них
стабилизирующим образом. Для раскачки альвеновских волн нужна,
наоборот, ионная анизотропия такого типа, а электронная анизотропия
уменьшает инкремент.
        Исследование зависимости инкремента от вида спектра частиц
и величины потока позволяет показать, что потоки в протонном поясе
обычно устойчивы. Но, как мы увидим ниже, во время геомагнитных
возмущений, магнитосферных суббурь и планетарных магнитных
бурь, протонные потоки сильно возрастают: протоны инжектируются
из источника, находящегося во внешней магнитосфере. Тогда
происходит превышение порога устойчивости, что приводит к
генерации пульсаций геомагнитного поля, которые и представляют
собой альвеновские волны, и к резонансному рассеянию протонов на
этих колебаниях, сопровождающемуся их высыпанием в атмосферу.
Вследствие этих потерь постепенно потоки спадают до подпорогового
уровня, и колебания затухают.
        Что касается электронной компоненты, то и здесь в
возмущенные периоды происходит инжекция частиц с превышением
порогового     уровня.    Из-за   электромагнитной      электронной
                                                     70