Процессы инженерной защиты окружающей среды (теоретические основы). Ветошкин А.Г. - 121 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

121
Работа гравитационных пылеулавливающих устройств основана на
законах гравитационного осаждения, т. е. осаждения пылевых частиц под
действием силы тяжести. Явления осаждения имеют место также в аппара-
тах, действие которых главным образом основано на использовании дру-
гих сил.
Рассмотрим прямолинейное равномерное движение частицы, подчи-
няющееся закону Ньютона. Возможные конвективные токи не учитывают-
ся
.
При движении частица встречает сопротивление среды, которое мо-
жет быть определено
F
с
= ζ
ч
S
ч
w
ч
2
ρ
0
/2, (3.1)
где
S
ч
- проекция поперечного сечения частицы на направление ее движе-
ния (площадь миделева сечения), м
2
; ρ
0
- плотность среды, кг/м
3
; w
ч
- ско-
рость частицы, м/с; ζ
ч
- аэродинамический коэффициент сопротивления
частицы.
Коэффициент сопротивления частицы ζ
ч
зависит от числа Рей-
нольдса. Для шаровой частицы
Re
ч
= w
ч
d
ч
ρ
0
/μ
0
, (3.2)
Здесь μ
0
- динамическая вязкость воздуха (газа), Па
.
с; d
ч
, - диаметр
частицы, м.
Соответствующая зависимость приведена на графике (рис. 3.1).
Рис. 3.1. Зависимость коэффициента лобового сопротивления шаровой
частицы
ξ
ч
от критерия Rе
ч
(кривая Рэлея)
Согласно экспериментальным данным коэффициенты сопротивления
для шаровой пылевой частицы имеют следующие значения (табл.3.1).
Таблица 3.1
Зависимость коэффициента сопротивления от режима движения
Re
ч
≤ 2 2 < Re
ч
< 500 500 < Re
ч
< 150000 
      Работа гравитационных пылеулавливающих устройств основана на
законах гравитационного осаждения, т. е. осаждения пылевых частиц под
действием силы тяжести. Явления осаждения имеют место также в аппара-
тах, действие которых главным образом основано на использовании дру-
гих сил.
      Рассмотрим прямолинейное равномерное движение частицы, подчи-
няющееся закону Ньютона. Возможные конвективные токи не учитывают-
ся.
      При движении частица встречает сопротивление среды, которое мо-
жет быть определено
              Fс = ζч Sч wч2ρ0/2,                            (3.1)
где Sч - проекция поперечного сечения частицы на направление ее движе-
ния (площадь миделева сечения), м2; ρ0 - плотность среды, кг/м3; wч - ско-
рость частицы, м/с; ζч - аэродинамический коэффициент сопротивления
частицы.
      Коэффициент сопротивления частицы ζч зависит от числа Рей-
нольдса. Для шаровой частицы
              Reч = wч dч ρ0/μ0,                             (3.2)
                                                         .
      Здесь μ0 - динамическая вязкость воздуха (газа), Па с; dч, - диаметр
частицы, м.
      Соответствующая зависимость приведена на графике (рис. 3.1).




  Рис. 3.1. Зависимость коэффициента лобового сопротивления шаровой
                 частицы ξч от критерия Rеч (кривая Рэлея)

      Согласно экспериментальным данным коэффициенты сопротивления
для шаровой пылевой частицы имеют следующие значения (табл.3.1).
                                                         Таблица 3.1
    Зависимость коэффициента сопротивления от режима движения
            Reч ≤ 2        2 < Reч< 500    500 < Reч< 150000

                                   121

Страницы