Процессы инженерной защиты окружающей среды (теоретические основы). Ветошкин А.Г. - 122 стр.

            ζч = 24/Re          ζч = 18,5/ Re0,5          ζч = 0,44
       Приняв значение ζч, для случая ламинарного движения в области Reч
< 2, ζч = 24/Reч, подставим значение его в формулу Ньютона (3.1.)
         Fс = (24/Reч)(π dч2/4)(wч2ρ0/2) = 24 μ0 π dч2 wч2ρ0/(8 wч dч ρ0) (3.3)
и получим
                Fс = 3 π μ0 dч wч.                                  (3.4)
       Эта формула выражает закон Стокса: сила сопротивления, испыты-
ваемая твердым шаровым телом при медленном движении в неограничен-
ной вязкой среде, прямо пропорциональна скорости поступательного дви-
жения, диаметру тела и вязкости среды.
       Закон Стокса применим при ламинарном движении частиц, когда Reч
<2. Область применения закона Стокса практически определяется разме-
рами частиц и требуемой точностью: при 16.10-4 < dч < 30.10-4 см, неточ-
ность составляет 1 %; при 1,6.10-4 < dч <70.10-4 см - 10 %. Если допустима
большая неточность, можно распространить формулу (3.4.) на область 10-5
< dч< 10-2 см, т. е. практически на все размеры пылевых частиц, подвер-
гающихся улавливанию.
       График, выражающий зависимость ζч от Reч (рис.3.1.), состоит из
трех частей. При 5.102< Reч <5.105 сопротив+ление характеризуется в об-
ласти развитой турбулентности законом Ньютона. На этом участке коэф-
фициент сопротивления ζч автомоделен относительно числа Рейнольдса (ζч
= 44). При Reч < 1 сила сопротивления определяется законом Стокса. Зави-
симость ζч от Rеч выражается прямым участком в логарифмических ко-
ординатах.
       Для точных вычислений в закон Стокса вводится поправка Канинг-
хема Ск для частиц размером 0,2-2,0 мкм:
                Fс = 3 π μ0 dч wч/Cк.                               (3.5)
       Ниже приведены значения поправок Ск для воздуха при t = 20°C и
нормальном атмосферном давлении (табл. 3.2).




                                      122