Процессы и аппараты химической технологии. Часть 1. Гидродинамика и гидродинамические процессы. Виноградов С.Н - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

14
где
µ
− коэффициент пропорциональности, получивший название
динамической вязкости жидкости;
d
υ
− приращение скорости, соот-
ветствующее приращению координаты
dy (см. рис. 2.1).
Рис. 2.1. Профиль скоростей при течении вязкой жидкости вдоль стенки
Поперечный градиент скорости
d
d
y
υ
определяет изменение скоро-
сти, приходящееся на единицу длины в направлении нормали к стен-
ке и, следовательно, характеризует интенсивность сдвига жидкости в
данной точке (точнее,
d
d
y
υ
− это модуль градиента скорости; сам гра-
диент − вектор).
Из закона трения, выражаемого уравнением (2.1), следует, что на-
пряжения трения возможны только в движущейся жидкости, т. е.
вязкость жидкости проявляется лишь при ее течении. В покоящейся
жидкости касательные напряжения будем считать равными нулю.
Существуют так называемые аномальные, или неньютоновские,
жидкости (суспензии, коллоиды и др.), в которых касательные на-
пряжения возможны также при покое, а вязкость зависит от градиен-
та скорости.
d
υ
dу 
где µ − коэффициент пропорциональности, получивший название
динамической вязкости жидкости; dυ − приращение скорости, соот-
ветствующее приращению координаты dy (см. рис. 2.1).




                                   dυ
            dу




     Рис. 2.1. Профиль скоростей при течении вязкой жидкости вдоль стенки

                                    dυ
  Поперечный градиент скорости         определяет изменение скоро-
                                    dy
сти, приходящееся на единицу длины в направлении нормали к стен-
ке и, следовательно, характеризует интенсивность сдвига жидкости в
                       dυ
данной точке (точнее,      − это модуль градиента скорости; сам гра-
                       dy
диент − вектор).
   Из закона трения, выражаемого уравнением (2.1), следует, что на-
пряжения трения возможны только в движущейся жидкости, т. е.
вязкость жидкости проявляется лишь при ее течении. В покоящейся
жидкости касательные напряжения будем считать равными нулю.
   Существуют так называемые аномальные, или неньютоновские,
жидкости (суспензии, коллоиды и др.), в которых касательные на-
пряжения возможны также при покое, а вязкость зависит от градиен-
та скорости.




                                     14

Страницы