Процессы и аппараты химической технологии. Часть 1. Гидродинамика и гидродинамические процессы. Виноградов С.Н - 14 стр.

   Изложенное позволяет сделать вывод, что трение в жидкостях,
обусловленное вязкостью, подчинено закону, принципиально отлич-
ному от закона трения твердых тел.
   Если течение жидкости таково, что имеется еще градиент скоро-
сти в направлении, нормальном к плоскости рисунка (см. рис. 2.1), то
полную производную в формуле (2.1) надо заменить частной произ-
        dυ
водной     .
        dy
   При постоянстве касательного напряжения по поверхности S пол-
ная касательная сила (сила трения), действующая по этой поверхно-
сти,
                                 dυ
                            T =µ S .
                                  dy
  Для определения размерности вязкости µ (Па·с) решим уравне-
ние (2.1) относительно µ , в результате чего получим
                                dy
                             µ=τ   .
                                dυ
  В системе СГС за единицу вязкости принимается пуаз:
  1 П = 1 дин·с/см2.
  Наряду с динамической вязкостью µ, применяют кинематическую
                                 µ
                              ν= .                        (2.2)
                                 ρ
   Единицей измерения кинематической вязкости является стокс:
1 Ст = 1 см2/с. Сотая доля стокса называется сантистоксом (сСт).
   Вязкость капельных жидкостей зависит от температуры и умень-
шается с увеличением последней (рис. 2.2). Вязкость газов, наоборот,
с увеличением температуры возрастает. Объясняется это различием
природы вязкости в жидкостях и газах. В жидкостях молекулы рас-
положены гораздо ближе друг к другу, чем в газах, а вязкость вызы-
вается силами молекулярного сцепления. Эти силы с увеличением
температуры уменьшаются, поэтому вязкость падает. В газах же вяз-
кость обусловлена главным образом беспорядочным тепловым дви-


                                15