Процессы и аппараты химической технологии. Часть 1. Гидродинамика и гидродинамические процессы. Виноградов С.Н - 77 стр.

   Так как в диффузоре, по сравнению с внезапным расширением,
торможение потока как бы смягченное, коэффициент k называют
коэффициентом смягчения. Его численное значение для диффузо-
ров с углами конусности α = 5...20° можно определять по прибли-
женной формуле
                               k = sin α .                (4.14)
  Учитывая полученные формулы (4.12) и (4.13), можно исходное
выражение (4.11) переписать в виде:
                   λт           1       1   υ1
                                                  2      2
                                                                   υ12
       hтр =                1 − 2  + k 1 −           = ζ диф     ,
              8sin ( α 2 )  n            n     2 g         2 g

а коэффициент сопротивления диффузора можно выразить формулой
                                                              2
                          λт            1           1
              ζ диф =               1 −    + sin α 1 −  .              (4.15)
                      8sin ( α 2 )  n 2             n

   Последнее выражение показывает, что коэффициент ζ диф зависит
от угла α , коэффициента λ т и степени расширения n .
   Важно выяснить характер зависимости ζ диф от угла α . С увели-
чением угла α при заданных λ т и n первое слагаемое в форму-
ле (4.15), обусловленное трением, уменьшается, так как диффузор
становится короче, а второе слагаемое, обусловленное вихреобразо-
ванием и отрывом потока, увеличивается. При уменьшении же угла α
вихреобразование уменьшается, но возрастает трение, так как при
заданной степени n расширения диффузор удлиняется и поверх-
ность его трения увеличивается.
   Функция ζ диф = f (α) (рис. 4.17) имеет минимум при некотором
оптимальном значении угла α .
   Оптимальное значение
                                           n + 1 λт
                         α опт = arcsin             .
                                           n −1 4



                                     78