Составители:
Рубрика:
Решив уравнение (2.5) относительно H
δ
(ϕ), найдем
() () ()
0φ
δ
φ
δφδ
Hn
i
H +⋅= . (2.6)
Воспользуемся законом Гаусса для поверхности ротора, примы-
кающей к воздушному зазору. Площадь ее элементарного участка равна
ds
= r
⋅
dϕ ⋅ dz. Поскольку H
δ
(ϕ) нормальна к этой поверхности, скалярное
произведение двух векторов можно представить простым произведением
() ()
∫∫ ∫∫
π
π
δδ
−−
=ϕ⋅ϕµ=ϕ⋅⋅ϕµ=⋅µ
l
dHrlddzHrdsH
0
2
0
2
0
000
0 .
Подставив сюда H
δ
(ϕ) из уравнения (2.6) , получим
() ()
∫
π
δ
=ϕ
+ϕ⋅
δ
µ
2
0
0
00 dHn
i
rl
или
() () ()
∫∫
π
π
δδφ
⋅π−=ϕ⋅−=ϕ⋅ϕ⋅
δ
2
0
2
0
020 HdHdn
i
,
откуда
() ()
∫
π
ϕ
⋅
δ
−=ϕ⋅ϕ
ϕ
π
⋅
δ
=
δ
2
0
1
2
1
0
ср
ndn
i
H
. (2.7)
Тогда из (2.6) имеем
()
[
()
]
срϕ
−ϕ
ϕ
δ
=ϕ
δ
nn
i
H
. (2.8)
Обозначив
(
)
(
)
срϕ
−
ϕ
ϕ
=ϕ
ϕ
nnN
(2.9)
для напряженности магнитного поля в воздушном зазоре получим сле-
дующее уравнение:
() ()
φ
δ
φ
φδ
N
i
H ⋅= . (2.10)
N
ϕ
(ϕ) назовем обмоточной функцией. Ее можно получить путем
подсчета проводников с током и последующего приведения результата к
нулевому среднему значению на интервале 0 ≤ ϕ ≤ 2π согласно (2.9).
Таким образом, напряженность магнитного поля в воздушном зазоре
можно считать известной, как только найдена обмоточная функция, по-
скольку их распределения идентичны, а величины отличаются в i/δ раз.
19
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
