Составители:
Рубрика:
()
(
)
()
(
ν
γ+ϕ⋅ν⋅
ν
=ϕ
νϕ
ν
γ+ϕ⋅ν⋅
ν
=ϕ
νϕ
.cos
cos
bb
N
b
N
aa
N
a
N
э
э
)
(2.25)
В общем случае эти функции могут иметь различные амплитуды и рас-
пределение в пространстве.
После подстановки (2.25) в (2.19) и соответствующих преобразова-
ний получим
(
ννννν
γ−γ⋅⋅⋅
δ
π
⋅µ=
babaab
NN
rl
L cos
0
)
. (2.26)
Это уравнение позволяет сделать очень важные выводы.
Из него, в частности, видно, что взаимная индуктивность двух си-
нусных обмоток с одинаковым числом полюсов является косинусоидаль-
ной функцией пространственного угла между осями основных состав-
ляющих соответствующих реальных обмоток, увеличенного в
ν раз. Дей-
ствительно, величину (
γ
аν
- γ
bν
) можно представить следующим образом:
γ⋅ν=
ν
γ
−
ν
γ
⋅ν
νν ba
, (2.27)
где
γ - электрический угол между осями основных синусных обмоток
(максимумами обмоточных функций).
Таким образом,
)cos(
0
γ⋅ν⋅⋅⋅
δ
π
⋅µ=
ννν baab
NN
rl
L (2.28а)
или
()
)γνcos(
νν
⋅
⋅=
mabab
LL . (2.28б)
Уравнение (2.28) подтверждается очевидными физическими соображе-
ниями: взаимная индуктивность (магнитная связь) должна иметь макси-
мальную величину, когда оси обмоток совпадают, и минимальную, когда
они перпендикулярны.
2.4. Момент идеализированной электрической машины
2.4.1. Неявнополюсная конструкция
Ранее было получено следующее уравнение для момента при взаи-
модействии двух обмоток:
ϕ
⋅⋅=
d
dL
iiM
xa
, (2.29)
откуда следует, что момент отличается от нуля, если
L = f (ϕ).
24
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
