Составители:
Рубрика:
()
∫
⋅⋅==
π2
0
2
φ0
φφ
δ
µ
Ψ
dN
rl
i
L
a
a
a
a
. (2.18)
Для определения взаимной индуктивности двух обмоток в
уравнении (2.16) должна быть индукция магнитного поля, созданного об-
моткой b:
() ()
φ
δ
µφ
φ0δ b
b
b
N
i
B ⋅⋅= .
Тогда взаимная индуктивность обмоток a и b будет равна
() ()
∫
⋅⋅⋅==
π2
0
φ
φ
0
φφφ
δ
µ
Ψ
dNN
rl
i
L
b
a
b
ab
ab
. (2.19)
По аналогии можно записать уравнение для взаимной индуктивно-
сти обмоток b и a:
() ()
∫
⋅⋅⋅==
π2
0
φ
φ
0
φφφ
δ
µ
Ψ
dNN
rl
i
L
a
b
a
ba
ba
,
откуда видно, что она не отличается от взаимной индуктивности,
определенной по уравнению (2.19), а следовательно,
L
ab
= L
ba
. (2.20)
Таким образом, идеализированную электрическую машину можно
характеризовать, используя только понятие обмоточной функции.
Универсальность уравнения (2.19) заключается еще и в том, что оно
показывает независимость характера взаимоиндуктивной связи двух об-
моток от того распределенные они или сосредоточенные. Вывод важен с
той точки зрения, что позволяет заменить любую распределенную обмот-
ку эквивалентной сосредоточенной.
2.3.2. Синусная обмотка
Для всякой обмотки ротора или статора ν-тая гармоника обмоточной
функции может быть представлена следующем виде: в
(
)
(
)
ν
γ
+
ϕ
⋅
ν
⋅
ν
=ϕ
ϕν
э
cosNN
(2.21)
Выбор синусной или косинусной функции произволен, так как при соот-
ветствующей величине угла γ
ν
обе формы идентичны.
Для дальнейшего анализа удобнее использовать косинусную функ-
цию, так как в этом случае пространственный угол γ
ν
показывает распо-
ложение оси гармонической функции.
Собственную индуктивность любой, например ν-й гармонической,
обмотки в случае использования уравнения (2.21) можно получить после
подстановки этой гармонической обмоточной функции в уравнение (2.18):
22
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
