Законы электродинамики - теоретическая основа получения информации. Воробьев Е.А. - 46 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

няется скачком, а величина скачка равна плотности поверхностного

заряда.

Если же поверхностный заряд отсутствует, то нормальная состав-

ляющая вектора D при переходе через границу раздела не изменяется,

т. е.

12nn

Объясним графически скачок вектора D в случае, если на границе

раздела есть поверхностный заряд. Выберем на поверхности раздела

такую малую площадь, чтобы ее можно считать плоской, а заряд – рас-

пределенным равномерно. Тогда при наличии внешнего поля с одной

стороны поверхности раздела произойдет сложение внешнего поля и

заряда, а с другой стороны – их вычитание. На рис. 10 сложение и

вычитание электрического поля и показано в виде изменения числа си-

ловых линий сверху и снизу поверхности раздела сред. Этим и объясня-

ется скачок нормальной составляющей вектора электрической индук-

ции D

на границе раздела сред или материалов при наличии на границе

поверхностного заряда ρ

Рассмотрим теперь поведение нормальной составляющей вектора

магнитной индукции B

на границе раздела сред или материалов с раз-

личными электрическими параметрами.

Для этого используем четвертое уравнение Максвелла в интеграль-

ной форме к замкнутому объему, показанному на рис. 9. В результате

аналогичных приведенным выше преобразований получим

−=

. (71)

Соотношение (71) показывает, что нормальная составляющая век-

тора магнитной индукции при переходе через границу раздела всегда

остается непрерывной.

Рис. 10

–D

= ρ