Составители:
Рубрика:
48
Учитывая, что в общем случае плотность тока складывается из ли-
нейной плотности тока J
S
, распределенного на граничной поверхнос-
ти, правую часть первого уравнения Максвелла в интегральной форме
(27) можно записать в виде
() ()
000
12 12
dd .
S
SS
hhl l hhl
tt
∂∂
+=+++ +
∂∂
∫∫
DD
JS S JN JN N
(73)
Устремим h
1
и h
2
к нулю, тогда вместо соотношений (72) и (73) получим
12
12
12
,0
0
,0
d,
lim
d.
lim
hh
L
SSm
hh
S
Hl H l
lJl
t
ττ
→
→
=−
∂
+==
∂
∫
∫
Hl
D
JSJN
(74)
Приравнивая левую и правую части и разделив их на l, получим
12
.
SN
HH J
ττ
−=
(75)
Таким образом, тангенциальная составляющая вектора напряжен-
ности магнитного поля при переходе через границу раздела сред (мате-
риалов) изменяется скачком, и величина скачка равна нормальной к плос-
кости контура составляющей поверхностного тока.
Если же поверхностный ток отсутствует (что может быть на гра-
нице раздела двух диэлектрических материалов), тангенциальная со-
ставляющая вектора магнитного поля на границе раздела непрерывна.
Образование скачка тангенциальной составляющей вектора H при
переходе через границу раздела с поверхностным током (например, на
границе раздела диэлектрик–металл) поясняет рис. 12, где показано,
как разность компенсируется поверхностным током J
S
.
Граничные условия для тангенциальной составляющей электричес-
кого поля получим, применив к изображенному на рис. 11 контуру вто-
рое уравнение Максвелла в интегральной форме. Это условие, исклю-
чив аналогичные преобразования, запишем следующим образом:
12
0.EE
ττ
−=
(76)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- …
- следующая ›
- последняя »
