Составители:
Рубрика:
49
Следовательно, тангенциальная составляющая вектора напряжен-
ности электрического поля на границе раздела сред (материалов) все-
гда непрерывна.
Таким образом, полная система граничных условий имеет вид
12 12
12 1 2
,0,
0, .
nnS nn
S
DD BB
EE HH J
ττ τ τ
−=ρ −=
−= − =
(77)
Система граничных условий (77) сгруппирована для векторов D и E
и векторов H и B, она действенна при сочетании любых технических
диэлектрических и проводящих материалов.
«Идеальных» проводников в технике, конечно, не существует, но до-
пущение, что проводимость проводника σ =
∞
, можно сделать, если
рассматривать поверхности, выполненные из хорошо проводящих ме-
таллов, таких, как золото, медь и серебро, которые конструктивно мо-
гут быть реализованы и в виде тонких, очень хорошо проводящих по-
крытий, нанесенных на другие металлы и даже на диэлектрики.
Граничные условия для поверхности «идеального» проводника по-
лучаются из общих условий, если учесть, что в «идеальном» проводни-
ке электромагнитное поле не может существовать. Таким образом, счи-
тая вторую среду «идеальным» проводником (т. е. полагая, что
222
0
nn
DBE
τ
===
), граничные условия на его поверхности можем за-
писать в виде
;0;0; .
nS n SN
DEBHJ
ττ
=
ρ
== =
(78)
Рис. 12
H
J
S
H
τ1
H
τ2
H
τ1
– H
τ2
= J
S
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
