Составители:
Рубрика:
50
В формуле (78) опущен индекс «1», ибо электромагнитное поле мо-
жет существовать только в одной среде – диэлектрике перед «идеаль-
ным» проводником. Из полученных уравнений (78) для «идеального»
проводника следует, что силовые линии электрического поля могут быть
только нормальными к его поверхности, а магнитные – только танген-
циальными.
На рис. 13 показано, как деформируются силовые линии электри-
ческого и магнитного полей по мере приближения к поверхности «иде-
ального» проводника.
Расположение силовых линий E и H вблизи поверхности «идеаль-
ного» проводника подтверждает факт отсутствия электромагнитного
поля внутри его. Действительно, невозможно у поверхности «идеаль-
ного» проводника найти вектор Умова – Пойнтинга, который был бы
направлен перпендикулярно к его поверхности и в сторону проводника
(см. формулу (7) и рис. 1).
При таком пространственном расположении векторов E и H вблизи
поверхности «идеального» проводника вектор P
У–П
может быть направ-
ленным только параллельно поверхности раздела, так как отсутствует
составляющая поля E, ориентированная параллельно границе раздела.
А это означает, что электромагнитное поле может распространяться толь-
ко над поверхностью «идеального» проводника, не проникая в него.
Граничные условия для векторов электромагнитного поля (77) и (78)
имеют принципиальное значение в теории и практике проектирования
электромагнитных датчиков-преобразователей различного типа и на-
значения. Причем общие граничные условия используются при проек-
тировании чувствительных элементов датчиков, взаимодействующих
Рис. 13
E
E
n
H
H
ττ
ττ
τ
σ =
∞
σ =
∞
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
