Составители:
Рубрика:
Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
108
- -
_____
V
P||
= V
P⊥
√1+2ε (
В
-5)
Поскольку
неэллиптичность
волновых
фронтов
,
исходя
из
выражения
(
В
-
3),
определяется
разностью
параметров
ε
и
δ,
то
для
описания
кинематики
в
области
значительных
удалений
,
все
чаще
использующихся
в
сейсморазведке
,
предложен
комплексный
параметр
в
виде
относительной
разности
ε
и
δ
η
= 0,5[(V
2
P||
/V
2
NMO
) - 1] = (ε - δ)/(1 + 2δ) , (
В
-6)
показывающий
различия
между
скоростями
V
P||
и
V
NMO
:
_____
V
P||
= V
NMO
√1+2
η
(
В
-7)
Параметр
η
,
получающийся
путем
комбинации
уравнений
(
В
-4)
и
(
В
-5),
удо
-
бен
тем
,
что
позволяет
описать
негиперболичность
годографов
в
ВПИ
среде
не
тремя
,
а
двумя
параметрами
V
NMO
и
η
.
Это
приводит
к
тому
,
что
обычный
скоростной
анализ
в
изотропной
среде
,
допускающий
оценку
скоростей
по
гиперболическим
траекториям
,
в
анизотропной
среде
может
быть
заменен
анализом
по
двум
параметрам
(
рис
.
В
-4):
в
области
небольших
удалений
(l/h<1),
где
допустим
гиперболический
анализ
,
возможно
определение
скоро
-
стей
V
NMO
,
а
в
области
значительных
удалений
(l/h>1),
анализ
должен
вестись
по
негиперболическим
траекториям
,
форма
которых
регулируется
парамет
-
ром
η
,
фактически
определяющим
фокусировку
отражений
на
этих
удалени
-
ях
.
В
случае
изотропной
или
эллиптически
анизотропной
среды
η
= 0.
В
большинстве
типичных
случаев
ВПИ
среды
η
> 0,
поскольку
ε > δ.
Рис. В-4. Лучи и скорости в ВПИ среде: V
P⊥
⊥⊥
⊥
- вертикальная фазовая ско-
рость, V
NMO
- скорость, соответствующая малым удалениям, и V
P|
||
||
||
|
- ско-
рость для больших удалений, стремящаяся к горизонтальной фазовой ско-
рости. Эти скорости связаны между собой параметрами анизотропии δ
δδ
δ и
η
ηη
η
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 106
- 107
- 108
- 109
- 110
- …
- следующая ›
- последняя »
