Составители:
Рубрика:
Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
39
- -
2
22
2
2
2
0
sin
)(
v
l
v
l
tlt
ϕ
−+=
(3.10)
В
нем
второй
член
подкоренного
выражения
правой
части
ассоциируется
с
нормальной
кинематикой
(
кинематикой
для
горизонтальной
границы
),
а
тре
-
тий
-
с
поправкой
за
угол
наклона
ϕ
границы
.
Несмотря
на
простой
вид
,
вы
-
ражение
(3.10)
не
удовлетворяет
требованиям
к
поправкам
за
наклон
,
хотя
бы
потому
,
что
оно
не
предусматривает
смещения
точек
отражения
в
горизон
-
тальном
направлении
,
что
необходимо
для
сведения
точек
отражения
(
рис
.
3.8),
располагающихся
вдоль
границы
,
в
общую
точку
отражения
..
Рассматривая
поправки
за
наклон
,
еще
раз
обратимся
к
рис
. 3.8
и
учтем
следующие
обстоятельства
.
Во
-
первых
,
для
применения
миграции
Кирхгофа
в
процессе
ввода
поправок
за
наклон
необходим
переход
от
времени
отраже
-
ния
для
ненулевого
удаления
t,
ко
времени
отражения
для
нулевого
удаления
t
0
,
т
.
е
.
времени
распространения
волны
по
нормали
к
границе
.
Во
-
вторых
,
для
устранения
эффекта
«
размазывания
» ∆L
общей
глубинной
точки
и
точного
восстановления
положения
каждой
из
точек
отражения
на
наклонной
грани
-
це
,
необходимо
знать
длину
нормалей
(
или
время
t
0
для
этих
нормалей
)
и
ко
-
ординаты
точек
N
выхода
нормалей
на
поверхность
.
Поскольку
все
эти
вели
-
чины
зависят
от
удаления
источник
-
приемник
,
предварительно
следует
опре
-
делить
,
что
представляют
изохроны
отражений
,
если
положение
источника
и
приемника
не
совпадает
(l≠0).
Если
расположенные
на
поверхности
точки
возбуждения
колебаний
S
и
их
приема
G
не
совмещены
,
то
можно
описать
некоторую
совокупность
точек
нижнего
полупространства
,
пути
распространения
отраженных
(
или
дифра
-
гированных
)
волн
от
которых
будут
одинаковы
.
Эти
точки
находятся
на
эл
-
липсе
с
фокусами
в
источнике
S
и
приемнике
G:
( )
1
2/
2
0
2
2
0
2
2
=+
+
h
z
hl
x
, (3.11)
где
l/2 –
половина
удаления
(
расстояния
между
фокусами
эллипса
), h
0
–
вер
-
тикаль
,
опущенная
из
средней
точки
М
,
в
которой
находится
начало
отсчета
координат
,
до
пересечения
с
эллипсом
(
малая
полуось
эллипса
).
Вертикаль
h
0
будет
одновременно
являться
нормалью
к
горизонтальной
границе
.
В
этом
случае
мы
рассматриваем
эллипс
в
(x,z)
области
.
В
предположении
,
что
скорость
в
среде
v
постоянна
,
легко
записать
уравнение
аналога
этого
эллипса
в
области
(x,
τ
),
когда
эллипс
будет
пред
-
ставлять
совокупность
отражающих
(
дифрагирующих
)
точек
в
пространстве
,
времена
прихода
волн
от
которых
к
приемнику
будут
одинаковы
(
т
.
е
.
уравне
-
ние
изохроны
):
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
