ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
109
n-области (стрелка 3) и т.д. Таким образом, вместо одного
электрона, вошедшего в p−n-переход, из него выходит много
электронов и дырок − обратный ток резко растет.
В теории ударной ионизации вводят коэффициент раз-
множения М, показывающий, во сколько раз число ионизо-
а, б
в
Г
Рис. 5.9. Лавинный пробой в p–n-переходе
110
ванных пар больше первоначального числа ионизирующих
электронов или дырок, и два коэффициента ионизации для
дырок
p
α и электронов
n
α . Коэффициенты
p
α и
n
α равны
среднему числу пар, генерируемых одним носителем (дыркой
или электроном) на 1 см пути. Зависимость
p
α и
n
α от на-
пряженности поля имеет вид
),exp(
Eq
E
BE
e
g
λ
α−= (5.50)
где qE
e
λ − средняя энергия, приобретаемая электроном в по-
ле E на длине свободного пробега по энергии
e
λ , B − некото-
рый размерный коээфициент.
Условие возникновения лавинного пробоя можно полу-
чить с помощью уравнения ударной ионизации. На рис. 5.9,г
показана энергетическая диаграмма обедненного слоя p−n-
перехода при обратном смещении. В соответствии с направ-
лением поля Е плотность дырочного тока насыщения J
PS
, вте-
кающего в обедненный слой справа, будет увеличиваться за
счет лавинного размножения носителей и достигнет значения
М J
PS
на левой границе при х=d.
Плотность электронного тока будет возрастать по тому же
закону слева направо. При этом полная плотность тока равна
J
p
+J
n
=J
0
=const. Если через 1 см
2
в 1 с проходит J
p
/q дырок, то
на длине dx каждая дырка создает α
p
dx пар электрон−дырка,
а их результирующее число равно
dx
q
J
p
p
α . (5.51)
Аналогично число пар, рожденных электронами в сече-
нии
1 см
2
в 1 с, равно
dx
q
J
n
n
α . (5.52)
Тогда для полного числа пар, рожденных на длине dx в 1 с,
можно записать
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 53
- 54
- 55
- 56
- 57
- …
- следующая ›
- последняя »
