Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 54 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 54 -
md , mN
Nd
λ
λ
λ= =
λ
Разрешающей силой спектрального прибора называют безразмерную
величину
R
d
λ
=
λ
, (47)
где
dλ - минимальная разность длин волн двух спектральных линий,
при которой эти линии воспринимаются раздельно.
R
mN
=
(48)
Таким образом, разрешающая способность решетки при заданном
числе штрихов увеличивается при переходе к спектрам высших порядков. А
поскольку
max
d
m
=
λ
, то максимальная разрешающая способность решетки
есть
max
Nd
R =
λ
. Но произведение Nd есть общая ширина решетки.
Следовательно, максимальная разрешающая способность решетки
определяется ее общей шириной. Она не зависит от того, образована ли она
большим числом штрихов (N
1
) малого периода (d
1
) или малым числом
штрихов (N
2
) большого периода (d
2
), если только
11 2 2
Nd Nd
=
. Однако мелко
нарезанная решетка (малое d
1
и большое N
1
) имеет громадное преимущество,
ибо малому d соответствует большая угловая дисперсия при сравнительно
невысоком порядке. Практическую ценность представляют решетки малого
периода с большим числом штрихов и большой общей шириной. Хорошие
решетки для видимой части спектра имеют общую ширину 150 мм и
содержат около 100000 штрихов при периоде 1/600 мм. Большая
разрешающая способность хорошей дифракционной решетки
достигается за
счет огромных значений N (общего числа штрихов решетки) при
незначительном m (2 или 3), тогда как в интерференционных спектроскопах
N невелико (не более 20 – 30), но m очень велико (десятки тысяч). 
                                   λ              λ
                          md λ =     ,               = mN
                                   N              dλ
       Разрешающей силой спектрального прибора называют безразмерную
величину
                               λ
                          R=      ,                         (47)
                               dλ
       где dλ - минимальная разность длин волн двух спектральных линий,
при которой эти линии воспринимаются раздельно.
                          R = mN                             (48)
       Таким образом, разрешающая способность решетки при заданном
числе штрихов увеличивается при переходе к спектрам высших порядков. А
                    d
поскольку mmax =      , то максимальная разрешающая способность решетки
                    λ
                Nd
есть   Rmax =      . Но произведение         Nd    есть общая ширина решетки.
                λ
Следовательно,      максимальная         разрешающая        способность   решетки
определяется ее общей шириной. Она не зависит от того, образована ли она
большим числом штрихов (N1) малого периода (d1) или малым числом
штрихов (N2) большого периода (d2), если только N1d1 = N 2 d 2 . Однако мелко
нарезанная решетка (малое d1 и большое N1) имеет громадное преимущество,
ибо малому d соответствует большая угловая дисперсия при сравнительно
невысоком порядке. Практическую ценность представляют решетки малого
периода с большим числом штрихов и большой общей шириной. Хорошие
решетки для видимой части спектра имеют общую ширину 150 мм и
содержат около 100000 штрихов при периоде 1/600 мм. Большая
разрешающая способность хорошей дифракционной решетки достигается за
счет огромных значений N (общего числа штрихов решетки) при
незначительном m (2 или 3), тогда как в интерференционных спектроскопах
N невелико (не более 20 – 30), но m очень велико (десятки тысяч).




                                         - 54 -

Страницы