Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 52 стр.

                      d cos ϕd ϕ = md λ ,
                           dϕ      m               (46)
                      D=       =
                           d λ d cos ϕ
                                             m
     При небольших углах cos ϕ ≈ 1, D ≈        .
                                             d
     Таким образом, дисперсия тем больше, чем меньше период решетки d и
чем выше порядок m наблюдаемого спектра.


            8.2 Разрешающая способность спектрального аппарата


      Наличие значительной дисперсии еще не обеспечивает возможности
раздельного наблюдения двух близких спектральных линий λ1 и λ 2 .
Действительно, дисперсия определяет угловое или линейное расстояние
между максимумами интенсивности для двух длин волн λ1 и λ 2 , но в любом
аппарате переход от максимума данной длины волны к минимуму
происходит более или менее постепенно, в зависимости от устройства
аппарата.
     Наблюдаемое распределение освещенности есть сумма освещенностей,
создаваемых близкими спектральными линиями λ1 и λ 2 одинаковой
интенсивности; оно и изображено кривой C на рис.26.
     Даже при большой дисперсии (большое расстояние АВ на рис.26) нет
возможности обнаружить наличие двух длин волн λ1 и λ 2 , если спад
освещенности происходит так полого, как изображено на рисунке.




                                    - 52 -