Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 7 стр.

векторного характера колебаний, считая их скалярными. Представим эти
колебания в вещественной форме:
                                           A1 = A01 cos(ωt + ϕ1 ),
                                           A2 = A02 cos(ωt + ϕ2 )
        Накладываясь, эти волны возбуждают в некоторой точке пространства
колебание, амплитуда которого определяется согласно векторной диаграмме
(рис. 4).
          A02 = A012 + A022 − 2 A01 A02 cos ψ = A012 + A022 − 2 A01 A02 cos [ π − (ϕ2 − ϕ1 ) ] =
          A012 + A022 + 2 A01 A02 cos(ϕ2 − ϕ1 ),
          A02 = A012 + A022 + 2 A01 A02 cos(ϕ2 − ϕ1 )


                                                        (1)




                      Рис. 4. Векторная диаграмма для сложения амплитуд
        Если разность фаз ϕ2 − ϕ1 = const во времени, то волны называются
когерентными.
        Интенсивность волны пропорционально квадрату амплитуды:
                                                    Ι     A2
        Тогда выражение (1) можно записать в виде:
                                      Ι = Ι1 + Ι 2 + 2 Ι1Ι 2 cos(ϕ2 − ϕ1 )                    (2)

        Для точек пространства, в которых cos(ϕ2 − ϕ1 ) > 0 , интенсивность
результирующей волны Ι > Ι1 + Ι 2 , а там где cos(ϕ2 − ϕ1 ) < 0 , интенсивность
Ι < Ι1 + Ι 2 .
        Следовательно, при наложении двух (или нескольких) когерентных
световых волн происходит пространственное перераспределение светового

                                                   -7-