Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 8 -
потока, в результате чего в одних местах возникает максимумы, а в других –
минимумы интенсивности света. Это явление называется интерференцией
света.
Когда интенсивность обеих интерферирующих волн одинакова (
12
Ι
=Ι ),
то в максимумах
1
4Ι= Ι,
(
)
21
(cos 1)
ϕ
−ϕ = , а в минимумах
21
0(cos( ) 1)Ι= ϕ −ϕ =− .
1.2.2 Нахождение оптической разности хода для волн, излучаемых
одним источником и разделенных на две части. Применение условия
максимумов и минимумов
Пусть разделение на две когерентных волны происходит в точке 0 (рис.
5).
1
S
1
n
О
2
n Р
2
S
Рис. 5. Разделение в точке О на две когерентные волны, идущие в средах с разными
показателями преломления
До точки Р первая волна проходит в среде с показателями преломления
n
1
путь S
1
, вторая волна проходит в среде с показателем преломления n
2
путь
S
2
. Если в точке 0 фаза колебания равна
t
ω
, то первая волна возбудит в точке
Р колебание
1
01
1
cos ( )
S
At
ω−
υ
, а вторая волна колебание
2
02
2
cos ( )
S
At
ω−
υ
1
1
(
c
n
υ= и
2
2
c
n
υ= −фазовые скорости волн). Следовательно разность фаз
колебаний, возбуждаемых волнами в точке Р, будет равна 
потока, в результате чего в одних местах возникает максимумы, а в других –
минимумы интенсивности света. Это явление называется интерференцией
света.
         Когда интенсивность обеих интерферирующих волн одинакова ( Ι1 = Ι 2 ),

то       в    максимумах       Ι = 4Ι1 ,   (cos ( ϕ2 − ϕ1 ) = 1) ,   а   в   минимумах

Ι = 0(cos(ϕ2 − ϕ1 ) = −1) .


         1.2.2 Нахождение оптической разности хода для волн, излучаемых
     одним источником и разделенных на две части. Применение условия
                              максимумов и минимумов


         Пусть разделение на две когерентных волны происходит в точке 0 (рис.
5).
                                                  S1

                                   n1

                  О                n2                            Р
                                                  S2

      Рис. 5. Разделение в точке О на две когерентные волны, идущие в средах с разными
                                 показателями преломления


         До точки Р первая волна проходит в среде с показателями преломления
n1 путь S1, вторая волна проходит в среде с показателем преломления n2 путь
S2. Если в точке 0 фаза колебания равна ωt , то первая волна возбудит в точке
                                S1                                           S
Р колебание A01 cos ω(t −          ) , а вторая волна колебание A02 cos ω(t − 2 )
                                υ1                                           υ2
         c        c
( υ1 =      и υ2 = − фазовые скорости волн). Следовательно разность фаз
         n1       n2
колебаний, возбуждаемых волнами в точке Р, будет равна




                                            -8-

Страницы