Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 79 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 79 -
Так как c
λ
ν= (с – скорость света), то
2
2
dc
dc
=
λ
λ
−
=−
ν
ν
,
где знак минус показывает, что с возрастанием
ν
убывает λ.
Итак,
2
rr
c
ν
λ
λ
=
, (71)
то есть при переходе от r
ν
(
ν
) к r
λ
(
) кривая трансформируется (рис. 46). В
частности, положение максимумов на той и другой кривой соответствует
разным частотам (длинам волн).
Опыт показывает, что
r
ν
(равно как и r
λ
) в сильной степени зависит
от температуры излучающего тела, так как излучающая способность
,T
r
ν
, есть
функция частоты и температуры. Тогда (70) запишем в виде:
,T
drd
ν
Φ
=ν. (72)
Зная испускание тела в каждом спектральном участке, можно
вычислить суммарное излучение, проинтегрировав (72) по всем частотам:
,
0
TT
R
drd
∞
ν
=
Φ
=ν
∫∫
. (73)
Если на единицу поверхности тела падает световой поток
d
Φ
, то
часть этого потока
dΦ
′
поглощается телом. Поглощательной способностью
тела называют отношение поглощенного потока
d
Φ
′
к падающему d
Φ
.
Поглощательная способность тела, есть функция частоты и температуры
тела:
'
,
,
,
d
T
d
dФ
dФ
a
ν
νν
ν
ν
νν
+
+
=
.
Кирхгоф назвал тела, для которых
,
1
T
a
ν
=
для всех частот и
температур, абсолютно черными. Сажа, равно как и платиновая чернь,
приближается по своим свойствам к абсолютно черному телу.
Закон Кирхгофа гласит: отношение излучательной и поглощательной
способностей тела не зависит от природы тела, т.е.
,
,
T
T
r
a
ν
ν
есть универсальная 
        Так как λν = c (с – скорость света), то
                                     dλ    c    λ2
                                        =− 2 =−    ,
                                     dν   ν     c
где знак минус показывает, что с возрастанием ν убывает λ .
                                         λ2
Итак,                          rν = rλ      ,                                               (71)
                                         c
то есть при переходе от rν (ν ) к rλ ( λ ) кривая трансформируется (рис. 46). В
частности, положение максимумов на той и другой кривой соответствует
разным частотам (длинам волн).
        Опыт показывает, что rν (равно как и rλ ) в сильной степени зависит
от температуры излучающего тела, так как излучающая способность rν ,T , есть

функция частоты и температуры. Тогда (70) запишем в виде:
                                         d Φ = rν ,T d ν .                                      (72)

        Зная испускание тела в каждом спектральном участке, можно
вычислить суммарное излучение, проинтегрировав (72) по всем частотам:
                                                     ∞
                              RT = ∫ d Φ = ∫ rν ,T d ν .                                        (73)
                                                     0


        Если на единицу поверхности тела падает световой поток dΦ , то
часть этого потока dΦ′ поглощается телом. Поглощательной способностью
тела называют отношение поглощенного потока dΦ′ к падающему dΦ .
Поглощательная способность тела, есть функция частоты и температуры
тела:
                                                         dФν' ,ν + dν
                                           aν   ,T
                                                     =                  .
                                                         dФν ,ν + dν

        Кирхгоф назвал тела, для которых aν ,T = 1 для всех частот и
температур, абсолютно черными. Сажа, равно как и платиновая чернь,
приближается по своим свойствам к абсолютно черному телу.
        Закон Кирхгофа гласит: отношение излучательной и поглощательной
                                                                            rν ,T
способностей тела не зависит от природы тела, т.е.                                есть универсальная
                                                                            aν ,T

                                           - 79 -

Страницы