Составители:
шения интенсивностей в спектре водорода, то боровская модель дает
действительно точные решения. Это очень скоро было выяснено на
примере спектров, обнаруженных при исследовании некоторых звезд.
Здесь оказалось. что постоянная Ридберга несколько больше, чем в во-
дородных спектрах. Чтобы объяснить это, пришлось учесть конечность
массы ядра. Если электрон вращается вокруг ядра массы
М, то в (3.2.8)
– (
3.2.10) массу электрона m нужно заменить приведенной массой рота-
тора
μ. У гелия ядро в 4 раза тяжелее, так что приведенные массы хоть
немного, но все же различаются:
Mm
H
111
+=
μ
,
Mm
He
4
111
+=
μ
, (3.2.11)
mM
m
H
He
+
+=
μ
μ
4
3
1
.
Соответственно, различаются и постоянные Ридберга:
R
H
= 109677,576 см
−1
; см
−1
;
R
He
3
109717 345= ,
R
D
= 109707,419 см
−1
; см
−1
.
R
He
4
109722 267= ,
R
∞
= 109737 “ì
-1
(3.2.12)
Из (
3.2.11) и (3.2.12) получим, что M ≈ 1841m в прекрасном соот-
ветствии со значением
M/m = 1837, полученным Дж.Дж. Томсоном по
отклонению катодных и каналовых лучей в полях.
26
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- …
- следующая ›
- последняя »
