Составители:
так что эффективный заряд ионного остова (
Z−δ) > 1, либо введением
"
квантового дефекта" Δ
s
, смысл которого тоже заключается в описании
эффекта неполного экранирования.
Таблица 3.3.1
Параметры атомов щелочных металлов
Z Атом n
s
Количество остовных
электроновов
Ry/n
s
2
,
эВ
I
а
,эВ
Δ
s
Z−δ
3 Li 2 2 3,4 5,39 0,41 1,26
11 Na 3 2+8=10 1,51 5,14 1,37 1,84
19 K 4 2+8+8=18 0,85 4,34 2,23 2,26
37 Rb 5 2+8+18+8=36 0,54 4,18 3,20 2,78
55 Cs 6 2+8+18+18+8=54 0,38 3,89 4,13 3,2
Неполное экранирование вполне реально и может быть феномено-
логически описано разными способами, но все равно остается необос-
нованным приведенный здесь порядок распределения остовных
электронов и происхождение побочных серий. Объяснение этого было
найдено в квантовомеханической теории атома [
1, 6, 11, 12], краткие
сведения из которой мы здесь приведем для полноты изложения.
3.3.2.2. Квантовомеханическая трактовка задачи об атоме во-
дорода
Квантовая механика отличается от классической в первую очередь
тем, что отказывается от описания
траекторий частиц в привычном
смысле, т.е. зависимости их координат от времени. Нельзя говорить о
движении электрона вокруг ядра по круговой или эллиптической орбите
подобно планетам, для которых может быть точно определено их поло-
жение в пространстве и импульс, из чего далее точно рассчитываются
их положения в любой последующий момент времени.
В микромире существенно фундаментальное ограничение точности
одновременного определения таких величин, как координаты и время с
одной стороны, импульс и энергия – с другой. Оно выражается
соот-
ношениями неопределенности Гайзенберга
(с формулировки которых и
начала развиваться современная квантовая механика):
Δ
x Δp ≥ =, ΔE Δt ≥ =, (3.3.5)
32
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
